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dass die Grosse p sehr wenig geeignet ist, die speci- 

 fische Magnetisirbarkeit eines Stoffes zu char akter isir en; 

 da für die Kugel der Ein / lus s der Stoffbeschaffenheit 

 beinahe verschwindet gegen den Einfluss der Gestalt. 

 Es lässt sich beweisen, dass dieses überhaupt für jeden 

 Körper gilt, dessen Dimensionen nach allen ШсЫипдеп 

 von derselben Ordnung sind*). Um die Magnetisirung 

 so gestalteter Körper mit genügender Genauigkeit a pri- 

 ori zu berechnen ist schon eine grobe Schätzung des 

 Coèfficienten к ausreichend. Die Magnetisirungsfunc- 

 tionen solcher Körper, durch Versuche ermittelt, wer- 

 den stets eine viel kleinere Veränderlichkeit zeigen, als 

 die Magnetisirungsfunction eines dünnen Stabes oder 

 Ringes, einer dünnen Platte oder Schale, und können 

 nahezu als constant betrachtet werden. Wenn wir aber, 

 von einem solchen constanten Mittelwerth ausgehend, 

 die Magnetisirung irgend eines Körpers der letzt-genannten 

 Kathegorie zu berechnen versuchen, so können wir zu 

 sehr ungenauen Resultaten kommen. Bei den Körpern, 

 deren eine oder zwei Dimensionen sehr Idein sind 

 gegen die dritte, wird nämlich die tangentiale Compo- 

 nente des magnetischen Moments bei derselben Schei- 

 dungskraft mit к proportional wachsen **). Der Einfluss der 



*) Vergl. MaxweWs Treatise, vol. 2, chapt. V, pp. 56 — 67; z. B. 

 „When x is a large positive quantity, the magnetization depends 

 principally on the form of the hody, and is almost independent on 

 the precise value of x, except in the case of a longitudinal force 

 acting on an ovoid so elongated", etc. (p.. 66) Wir setzen hier im- 

 mer voraus, dass die Magnetisirung eine gleîchmassïge ist. 



Je 

 **) Strenger genommen, proportional mit -, wo e eine mit 



1 -j- t££ 



den Querdimensionen verschwindende Zahl ist und der Werth von к 

 sich nicht auf die ganze tangentiale Scheidungskraft T bezieht, 



