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^ir erhalten dieselben Grössen (nur in der dritten Dé- 

 cimale \ariirend), gleichviel ob Ь -20,000 Fuss, oder das 

 Doppelte beträgt; die Tendenz der Luftthcilchen zu bei- 

 den Seiten des Aequators (in der intertropischen Zone) 

 zu der besagten SO und NO Deviation ist demnach 

 nicht nur den höchsten Schichten des Antipassats, son- 

 dern auch den minder hohen eigen. 



In unserer Rechnung nahmen wir die Bewegung des 

 Antipassats von A nach В an der Erdoberfläche an. 

 Wenn man aber auch dieselbe auf 30,000' Höhe annimmt, 

 sodass man in unserer Formel austatt 22 = 20,000,000. 

 die Grösse B' = 20,030,000 setzt, und damit den Win- 



V 



kel 5- berechnet, so bekommt man für —^ fast das- 



2 V(O) 



selbe Resultat; so z. B. ergiebt sich für 9 = 20° die 

 Grösse 2,7 — also genau dieselbe Grösse wie zuvor, 

 wie es nicht anders zu erwarten war, da bei grösse- 

 rem Halbmesser die Differenz der Rotationsgeschwindig- 

 keit verschiedener Parallele unweit des Aequators noch 

 kleiner wird. 



Fasst man das Zuvorgesagte genauer ins Auge; bedenkt 

 man ferner, dass die Geschwindigkeit des courant ascen- 

 dant regender Condensation der unter den Tropen meist 

 feuchten Luft und der sich entwickelnden latenten Wär- 

 me vergrössert wird, demnach der Ascensionsstrora, in 

 Folge seiner erhöhten Temperatur schneller die Region 

 erreicht, wo eine Differenz der Rotationsgeschwindig- 

 keit hinsichtlich derjenigen seines Ausgangpunktes schon 

 im Stande ist, eine relative Bewegung nach W hervor- 

 zubringen; bedenkt man endlich, dass die oben besproche- 

 nen Bewegungen von SO nach NW und von NO nach 

 SW, (als Folge der Bewegung nach W und der Strö- 

 mung nach Nu. S — in beiden Hemisphären), in den 



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