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Si d'ailleurs on suppose les équations aux différences partielles des mou- 

 vements infiniment petits réduites à des équations homogènes , on 

 aura 



i, f désignant deux constantes réelles qui dépendront de la nature du 

 premier milieu , et par suite, la première des formules (2) ou (3) donnera 



(5) s' = , k", 

 ou 



(6) *» = j(i + f)kV 



» Si l'on considère un mouvement simple dans lequel le second et le 

 troisième plan invariables soient parallèles à l'axe des z, les plans des 

 ondes seront eux-mêmes parallèles à cet axe; et, comme on aura 



(7) w — o, 

 on tirera de la seconde des formules (2) 



(8) . uk + vB = o, 



ou de la seconde des formules (3) 



1 \ A B „ 



(9) - = -, C = o. 



» Concevons maintenant que l'on fasse tomber sur la surface de sépa- 

 ration des deux milieux un mouvement simple, durable ou persistant, et 

 qui se propage dans le premier milieu, sans s'affaiblir. On aura, pour ce 

 mouvement simple , 



(10) u = o \J — 1 , v = v y/ — 1 , w = w y/ — 1 , s = s \/ — 1 , 



u, v, w, s désignant des quantités réelles, qui pourront être censées po- 

 sitives , si les ondes incidentes s'approchent de la surface de séparation des 

 deux milieux; et l'on pourra prendre encore 



^ = kv /z: ^, 



la valeur de k étant 

 (12^ k= vV 4- v" + w a . 



