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 la formule 



xix -f- y y -f- ws = o. 



Comme d'ailleurs la seconde des formules (16) ou (17), jointe aux équa- 

 tions (1.)) et (18), donnera ou 



uf -f- v» -f- \v£ = o, u£ -f- v» -\- wÇ = o, 

 ou 



c v ~ " w ' u v w' 



il est clair que les vibrations moléculaires seront ou transversales, c'est-à- 

 dire comprises dans les plans des ondes, ou longitudinales, c'est-à-dire 

 perpendiculaires à ces mêmes plans. Enfin de la première des formules (16) 

 ou (17), jointe aux équations (14) et aux formules 



s- sV-7, A-=k\/=7, Qs=J = J, 



on conclura que le carré de la vitesse de propagation fi est, pour les vi- 

 brations transversales, 



(20) a. = k ^S^D r [(cosAr_^+lAv)fCr)]{, 

 et pour les vibrations longitudinales, 



(2,) j + is[„(co s A T -^yi2], 



» Les valeurs de fl fournies par les équations (20), (21), sont précisé- 

 ment les deux vitesses relatives aux deux espèces d'ondes planes qui peu- 

 vent être propagées par un milieu isotrope. Si l'on développe en séries les 

 seconds membres de ces équations, on trouvera, pour les vibrations trans- 

 versales. 



'"^• = ÏT^^?^<m-' l7 y^sÇ D ^ f , r)] i 



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