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 sensible dans l'intérieur d'une sphère très-petite dont le rayon soit e, le 

 centre de cette sphère étant l'origine des coordonnées. En d'autres termes, 

 supposons que la fonction paire de s, représentée par fl(.f), s'évanouisse 

 hors des limites 



s = — ê, s =z e, 



i désignant un nombre très-petit. Alors, dans la somme 



20Ô, 



que renferme l'équation (19), on pourra tenir seulement compte de ceux 

 des éléments 8, 0', ô", • ■ ■ qui répondront à des valeurs de s renfermées 

 entre les limites très-resserrées 



S = — 6, S = c\ 



et cette circonstance permettra, en général, de calculer aisément cette 

 somme, comme nous allons le faire voir. 



» Si dans l'équation (16) on pose successivement 



on obtiendra les deux équations 



(20) ${x,y, Z, *,—«) = o, §{x, y, z, t, t) = o, 



qui seront semblables aux formules (17), et qui représenteront les enve- 

 loppes intérieure et extérieure d'une certaine onde dont l'épaisseur sera 2ê. 

 Cette onde sera précisément celle qu'engendre une surface sphérique dont 

 le centre se promène sur la surface des ondes, et dont le rayon 'est l'unité. 

 Cela posé, il est clair que, dans l'hypothèse admise, on pourra tenir seu- 

 lement compte de ceux des éléments 8, pour lesquels le point, ci-dessus 

 désigné par la lettre T , se trouvera renfermé dans l'épaisseur de l'onde. 

 Pour plus de simplicité, nous commencerons par supposer que le plan 

 tangent, mené à une nappe quelconque de la surface des ondes par un point 

 quelconque de cette surface, ne la traverse pas. Alors, dans le calcul de la 

 somme 2 © 6 , que renferme l'équation ( 19) , et qui se rapporte aune nappe 

 déterminée de la surface des ondes, on pourra distinguer trois cas diffé- 



