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 seront, deux à deux, égales aux signes près , mais affectées de signes con- / 

 Iraires; et par suite la formule (5) pourra être réduite à 



( 7 ) Df-*«r=£- 



(r — at) 17 {r — al) 



F(u,c, w,a)) a 



» Cela posé, concevons qu'à l'origine du mouvement la valeur de D;~ * <zzr, 

 représentée par n(r), soit toujours nulle hors des limites très-rapprochées 



La valeur générale de D,"~ ' «sr s'évanouira évidemment, au bout du 

 temps t, pour tous les points qui ne se trouveront pas renfermés dans 

 l'épaisseur d'une onde comprise entre deux surfaces sphériques dont les 

 équations seront de la forme 



/• = mt — ê, ;• = cot -t- i ; 



elle s'évanouira donc pour tous les points situés, par exemple, entre deux 

 ondes de cette espèce, ou en dedans de l'onde la plus petite. Mais on ne 

 pourra en général en dire autant de la valeur de «ar, qui, en vertu des for- 

 mules (4) et (7) , sera 



v (F(«,", ne,«)J» J o 1.2... (n — 2) r 



ou, ce qui revient au même, 



Si de cette dernière formule on veut en particulier déduire la valeur de <3r 

 correspondante, i° à un point situé en dehors de toutes les oncles, 2 à 

 un point situé en dedans de la plus petite , on trouvera dans le premier cas 



(10) <sr = o, 



et dans le second cas 



