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sera aimanté. La force extérieure disparaissant, nos petits aimants 

 reprennent plus ou moins leurs anciennes positions, le corps demeure 

 plus ou moins aimanté. 



Nous touchons là du doigt dès le premier examen le contraste 

 avec la conception des cristallographes d'après laquelle on n'envi- 

 sage que des molécules toutes orientées complètement ou pas du 

 tout ; ici rien de cela, les molécules sont mobiles, pas du tout ali- 

 gnées en réseaux, et plus ou moins orientables à volonté ; dans les 

 deux cas on postule cependant de toute nécessité une dissymétrie 

 dans la molécule elle-même. Nous avons gagné par là une image 

 extrêmement simple pour expliquer les dissymétries variables d'un 

 ensemble; en fait, perfectionnée dans les détails, l'hypothèse de 

 Weber guida avec succès les recherches magnétiques pendant une 

 cinquantaine d'années, mais cependant dans le champ restreint du 

 ferromagnétisme et même ici on dût se contenter d'explications 

 qualitatives. 



Un progrès énorme fut réalisé il y a douze ans, marquant une 

 nouvelle étape dans la théorie des orientations temporaires ; il per- 

 mit tout d'abord l'explication quantitative du paramagnétisme, puis 

 rendit possible d'étonnantes généralisations à des phénomènes en 

 apparence singulièrement éloignés: je veux parler de l'introduction 

 de ce que les physiciens appellent Vagitation thermique. 



On est obligé d'admettre aujourd'hui que les molécules sont 

 douées de mouvements perpétuels extrêmement variés, capricieux, 

 rapides, même violents ; dans les gaz et les liquides, ils sont main- 

 tenant démontrés directement par le mouvement brownien entre 

 autres ; dans la matière solide, si nous sommes obligés d'exclure les 

 mouvements de translation, tout porte au contraire à penser que 

 les molécules ne sont pas moins secouées par des oscillations ou 

 des rotations que dans les gaz. Et tout ce désordre est dominé par 

 une grande loi : l'énergie de ces mouvements est proportionnelle 

 en première approximation, à la température absolue. En lan- 

 gage moins abstrait, les molécules d'un corps sont d'autant plus 

 violemment agitées qu'il est plus chaud. 



A la suite de M. Langevin attribuons cette propriété^ supplé- 

 mentaire à nos petits aimants moléculaires. Nous nous représente- 

 rons sans peine l'allure générale des phénomènes : une molécule ne 



1 Langevin: Ann. Chim. et Phys. (8) 5. (1905), p. 70. 



