— 42 — 



l'effort directeur des forces intermoléculaires et l'effet antagoniste 

 de nous maintenant bien connu de l'agitation thermique. Les consé- 

 quences les plus immédiates de cette théorie s'en déduisent sans 

 diificultés: sans que les molécules soient modifiées, l'aimantation 

 spontanée doit toujours diminuer par le chauffage et plus encore 

 doit disparaUi^e à une certaine température: ce sont des faits 

 que les expériences avaient mis depuis des années en évidence 

 l)0ur tous les corps ferromagnétiques et qui étaient demeurés des 

 énigmes; Curie seul avait soulevé auparavant un coin du voile qui 

 recouvrait leur origine profonde. Par là, l'extension de cette théorie 

 à tous les corps ferromagnétiques et non plus seulement à la pyr- 

 rothine où l'application en est évidente apparaissait comme une 

 nécessité. 



D'ailleurs immédiatement, cette nouvelle théorie du ferroma- 

 gnétisme donnait mieux encore la mesure de sa valeur et de sa 

 fécondité en posant une série de questions expérimentales nouvelles 

 et faisant prévoir de nombreux phénomènes pour la plupart insoup- 

 çonnés. Et une brillante série de recherches expérimentales en sor- 

 tirent dont un résumé aurait sa place tout naturellement marquée 

 ici et eût été la plus éloquente démonstration possible de ce que 

 j'avance, si, la voix autorisée de celui qui les a dirigées ne les 

 avait exposées à notre assemblée générale d'Altorf;^ je dois donc 

 me borner à rappeler leurs résultats saillants: les variations des cha- 

 leurs spécifiques, leurs discontinuités en particulier, l'analyse de la 

 structure des alliages métalliques où entrent des corps ferromagné- 

 tiques et la découverte de nouvelles combinaisons dans ces alliages, 

 les valeurs des saturations absolues (aux températures extrêmement 

 basses), les lois remarquables et étranges sur les susceptibilités 

 dites „initiales", la rationalité des moments magnétiques molécu- 

 laires et le magnéton, d'autres encore. 



Depuis lors la poursuite quantitative des conséquences de cette 

 théorie m'a donné la première image théorique claire des fonctions 

 thermomagnétiques dans des champs quelconques et inversement il 

 en est sorti une nouvelle série d'observations à lois remarquable- 

 ment simples dans des régions où tout semblait obscur.^ 



^ P. Weiss : Archives (4), 34 (1912), p. 98, aussi Verh. Schw. Nat. Ges., 

 1912 II p. 59. 



'2 Alb.' Perder : Archives (4) XXVIII (1909), p. 5, 119, 237; id. (4), XXXIV 

 (1913), p. 360. 



A. Perrier et G. Balachowsky: Arch. (4), XLII (1916), p. 321. 



