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la fécondité et la commodité de ces interprétations qui font appa- 

 raître presque tout naturels des faits encore incompréhensibles dans 

 toute autre théorie actuellement connue. Et nous rencontrons en 

 outre ici un bel exemple d'une explication commune à des phéno- 

 mènes d'anisotropie, l'une temporaire et variable, l'autre stable, car, 

 et il n'est peut-être point inutile de le remarquer, un conducteur 

 parcouru par un courant a une direction privilégiée et est un sys- 

 tème anisotrope au sens où nous l'avons entendu jusqu'ici. 



De cette fantastique conductibilité de la matière transportons 

 nous d'un seul bond à ces propriétés électriques qui sont à l'autre 

 extrême, aux phénomènes des parfaits isolants. J'ai esquissé tout 

 à l'heure le fondement de la théorie de la polarisation des diélec- 

 triques basée sur l'orientation de molécules possédant des pôles 

 électriques; faisons intervenir de même que dans les supraconduc- 

 teurs des actions réciproques . . . nous nous trouvons en face d'une 

 conséquence possible analogue à l'aimantation spontanée mais élec- 

 trique cette fois, nous sonïmes amenés à concevoir des éléments de 

 matière présentant tous leurs pôles de même signe du même côté, 

 des éléments électrisés à saturation en l'absence d'agents exté- 

 rieurs (sans être soumis à aucune influence électrique). Toutefois 

 cet état de polarisation naturelle et permanente n'apparaîtra pas 

 du tout comme pourraient le faire croire les observations faciles 

 et immédiates sur l'aimantation rémanente, car en effet tout corps 

 si fortement électrisé et bien isolé soit-il se neutralise en tout état 

 de cause par l'apport lent des charges de l'air. Seule une modifi- 

 cation quelque peu rapide dans cette électrisation cachée pourra 

 faire apparaître des pôles sur le corps et seuls les phénomènes 

 rares et d'une observation difficile de la pyi'o-électricité et de la 

 piézo- électricité peuvent correspondre à ces prévisions; on se rap- 

 pelle en quoi ils consistent : certains cristaux, chauffés ou refroidis, 

 comprimés ou dilatés, d'une façon générale déformés, réagissent par 

 l'apparition de charges électriques positive et négative, lesquelles 

 sont d'autant plus fortes que les déformations élastiques ou les 

 variations de température sont accentuées.^ 



^ J'ai décrit sommairement ces phénomènes en m'aidant d'une expérience 

 de piézo-électricité qui peut faciliter considérablement l'exposé à un grand 

 auditoire non préparé, si on la monte avec suffisamment de soin dans la forme- 

 suivante: Un bloc de quartz poli est serré dans une petite presse à vis; oa 

 projette côte à côte (sur un même écran) l'image de la presse entière placée- 



