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Wir haben die Voraussetzung gemacht, dass die beiden Magnete 

 in einer und derselben Ebene sich bewegen können und der Geo- 

 magnetismus keinen Einfluss auf die Lage der Magnete habe. Sollen 

 beide Magnete beweglich sein und dem Geomagnetismus folgen, so 

 gelangt man zu sehr verwickelten Formeln und da sie in der Praxis 

 der magnetischen Beobachtungen zur Zeit keine Anwendung finden, 

 so haben wir diese Formeln hier nicht angeführt. Wir wollen nun 

 die Annahme machen, dass einer der Magnete eine bestimmte feste 

 Lage einnimmt, und abgesehen von der Induction, durch den 

 Erdmagnetismus nicht in seiner Lage verändert Avird. Dieser feste 

 Magnet sei der Magnet II und bei dieser Annahme ist der Winkel 

 Q., eine constante Grösse. Der Magnet I sei beweglich um eine 

 Axe, die in der Mitte der magnetischen Axe senkrecht zu dersel- 

 ben und zur Ebene der beiden Magnete steht. Die Bewegung darf nur 

 in der durch die \iev Pole gelegten Ebene vor sich gehen, doch 

 kann diese Ebene eine beUebige Lage im Raum haben. Die Com- 

 ponente des Geomagnetismus in dieser Ebene wollen wir mit dem 

 Buchstaben К bezeichnen. Der Magnet I wird unter dem Einfluss 

 des Erdmagnetismus seinen Winkel ^^ verändern und eine Lage 

 annehmen, in welcher die ablenkende Kraft des Magnets II und 

 die Richtungscomponente des erdmagnetischen Feldes sich das 

 Gleichgewicht halten. In dieser Lage wird der Magnet mit der 

 Richtung des Erdfeldes in der gegebenen Ebene einen Winkel d> 

 bilden und da das magnetische Moment des Magnets I Mj ist, so 

 beträgt die Richtkraft des Erdfeldes 



KMj sin 6 



dV 

 und dieser muss dem Drehungsmomente y- gleich kommen. Wir 



haben demnach die Relation 



dcpj 



KM, sin 6 = ,,— • (14) 



^ ' dcf, ^ 



Differentieren wir den Ausdruck 12 nach d'f^, so erhalten wir, da 

 dcosA = — sinAdcpi ist, die folgende Formel, nach Kürzung 

 von Mj 



