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Der Fehler d-s^ oder d-f., der noch geduldet werden kann, ergiebt 

 sich für dH = 0.00001 für die 



erste Hauptlage: arc. cos 0.9999978 = 11' 

 zweite ., arc. cos 0.9999967 = 15'20" 



und diese Grössen sind vom Ablenkungswinkel nicht abhängig, 

 lassen sich also durch einen Vergleich mit einem Xormaltheodoliten 

 ermitteln, was bei den Gauss'schen Ablenkungen nicht statthaft ist. 

 Vergleicht man hier die Methoden von Gauss und Lament, so sieht 

 man, dass der Fehler d'^^ = 11' in der Horizontal-Intensität folgende 

 Fehler erzeugt: 



dH = ± 0.00073 bei Gauss 



dH = zrz 0-00001 ••• Lamont. 



Darin liegt ein unschätzbarer Vorzug der Lamont'schen Methode, 

 von andern ganz abgesehen. 



Berechnet man das zweite Glied (33) in derselben Weise, so er- 

 hält man für die erste Hauptlage 



p.; = cos d'f^ cos d'^.^ [r^^ f— 6 -i- 80 sinM-f j — r^^- (— 6 - 

 4-10 cos- d'f 2)] — sin d'f j sin d's., т^- 1 — -^ 4" 



4-^sin'd'f,j— r^^l^— ^ — уСОзЧ'^з) 



und für die zweite Hauptlage 



P2" = — sm d'f^ sin d'f, [r^- f — 6 — 30 cos^ d-fj -f 



[' 33 



-f— cos^d'f^j— г.,^!^— - — ^sin-d^^jj 



[■ 



(44) 



. . . (45) 



Wir haben oben gesehen, dass im ersten Gliede d-f, oderd'f2 

 einen Fehler bis zu 1Г haben können, ehe ihr Einfluss auf die 

 Horizontal-Intensität auf ±0.000010 steigt. Hier isi die erste Frage, 

 kann ein Fehler von 1Г in den höheren Gliedern einen grösseren 



