— 147 — 



zuziehen, weil in diesem Falle p./ und p,/' die kleinsten Werthe 

 haben und die nächsten Glieder pg' und p^" ebenfalls klein werden und 

 ausserdem durch e" zu dividiren sind. Wie man auch das Verhält- 

 niss von r^ zu Г2 wählen mag, so behalten doch die Ausdrücke 48 

 und 49 ihre volle Gültigkeit, denn bei der Ausführung der Bedin- 

 gung bleiben doch die Fehler dcp^^ und à's>^ bestehen und müssen 

 in Betracht - kommen. Der Ausdruck p.^ oder p^ kann theoretisch 

 Null werden, ohne dass practisch dp2 oder dp^ auch Xull sind/ 



Wie man auch die Dimensionen der Magnete wählen mag, so 

 muss man doch durch Beobachtungen die Glieder p ermitteln, was 

 dadurch geschieht, dass man in zwei Entfernungen e und s beob- 

 achtet, wobei sich die iVblenkungswinkel 6^ und ô.^ ergeben. 



Man hat alsdann für die Ablenkungsreihe: 



für die Gauss'schen Hauptlagen: 

 еП?ф,=А(1 + ЕЦ-е| + Е|+...) 



6ng4, = A(l + £| + £| + ||+...) 



in der A^'oraussetzung, dass die Grössen p.^ , p^ , Pg von der Ent- 

 fernung e oder s, resp. von d>^ und ф.^ unabhängig seien, was aber 

 nicht der Fall ist, 'wie oben nachgewiesen wurde; 



für die Lamont'schen Hauptlagen: 



e'sm4. = A(l + f| + | + E|+...) 



£»sm.i, = A(l + E| + Ei + E|+...j. 



Im letzteren Fall ist die Constanz von pg, p^ und pg anzunehmen 

 gestattet, wenn die Winkelfehler dcp^ und d'fg nicht über die ge- 

 statteten Grenzen hinübergehen. Durch Division der einen Gleichung 

 durch die andere fällt А heraus und man hat für die Lamont'schen 

 Hauptlagen : 



1 _]_ P^ _1_ Pi _|_ Рб _j_ I 



e^ Sinei _ ~Ге^ ' e^^e«^ "' I ^^щ 



£3sincj)2~ , P.2j_P4 I Рб I l" ' 



) 



