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Betrachten wir in derselben Weise den ^lagnet II und schreiben 

 den andern Theil des Ausdrucks q., nachstehend an: 



Gauss: erste Hauptlage, 



— 2r,^-3p/ = 0. 



Gauss: zweite Hauptlage. 



Lamont: erste Hauptlage. 



i-2r,-2— 3p,^ = 0. 

 Lamont: zweite Hauptlage. 



Auch hier sieht man sofort, dass die Coefficienten von p.,- in 

 allen vier Hauptlagen IV2 ^1^1 so gross sind, als von г., ^ und somit 

 bringt auch hier das Verhältniss 



Го-=1,5р/ 



den Ausdruck q^ auf Null. Diese Eigenthümlichkeit, dass für 

 r-=1.5 p- der Ansdruck q._, identisch verschwindet, besitzt das 

 allgemeine Glied 57 nicht and die kommt nur zum Vorschein, wenn 

 specielle Annahmen für die Winkel (fj und o., gemacht wer- 

 den. Damit der Ausdruck q., verschwinde, muss die Poldistanz 

 уть = 1.225 Mal grösser sein, als der Durchmesser des hohl- 

 cylindrischen Magnets . 



Xachdem das Glied q., durch die Annahme 



Null geworden ist, können wir auf das Glied ч^ übergehen, um zu 

 sehen, in welchen Fällen und bei welchem Verhältniss von r, zu r.^ 

 oder p, zu Po auch dieses verschwindet. 



•I 



i 



