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-zweite Glied q^ identisch gleich Null werden, so kann das nur in 

 <ler zweiten Hauptlage von Lamont practisch verwerthet werden, 

 und in dem Falle muss die Poldistanz 3.12 Mal grösser sein, als 

 der Durchmesser der hohlcylindrischen Magnete. Dieser letzte Fall 

 scheint für die Praxis der absoluten erdmagnetischen Messung der 



q6 



wichtigste zu sein, in dem durch Ablenkungen nur das Glied — g- zu 



bestimmen ist, welches aber sehr klein ist. 



Da es gehngt durch entsprechende Auswahl von Dimensionen die 

 Glieder q., und q^ für die zweite Lamontsche Hauptlage auf Null 

 zu bringen, so ist es wohl auch möglich, dank wechselnder Zeichen 

 der Glieder, die Summe 



durch geeignete Wahl der Dimensionen der Magnete und der Ent- 

 fernung e auch die Ausdrücke q^ und qg auf Null zu reduciren. Ich 

 habe diese Berechnung nicht gemacht, weil vor der Hand die Sicher- 

 heit der Beobachtung es noch nicht fordern. 



A 11 h a 11 g;. 



Seite 86 habe ich bereits erwähnt, dass man verschiedene .Wege 

 einschlagen kann, um die Formel (1) zu entwickeln, ohne auf an- 

 dere, als die dort benutzte einzugehen. Ich will hier nur einen der- 

 selben, theoretisch viel gangbareren Weg weisen, jedoch aus weiter- 

 hin ersichtlichen Gründen nur anhangsweise. 



Wir schreiben die Formeln (2), Seite 86, in folgender Weise: 



e.^^ = E--|- 2 vEr, cos ^fj + 2 vErg cos tf.^ -]- 2 r^r^ cos A , 



wo zur Abkürzung 



E2 = e2 + rj2-f r,;-^ 

 V ^ e : E 



gesetzt ist. Die übrigen Ausdrücke Cj^ е./ und e/-* schreiben sich 

 in gleicher Weise. In den Formeln (3), Seite 88, gehen die Gros- 



