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 L a m о n t . Zweite H a u p 1 1 a g е. 

 ,- . , 31., . 15/'\TiV' 315 . vr,\V 3003 ,vr,V 



Das allgemeine Glied lautet: 



wo m eine ungrade ganze Zahl bedeutet. 



Ganz besonderes Interesse beanspruchen hier die beiden Formeln 

 fiir die Lamontschen Hauptlagen, indem die Glieder einen überra- 

 schend einfachen Bau haben und ausserdem die Reihe für die erste 

 Hauptlage nur r._, und die für die zweite Hauptlage nur r^ enthält. 

 Dadurch erhält man eine vorzügliche AJethode um das A'erhältniss 

 der Poldistanz eines Magnets zur Länge desselben zu bestimmen 

 und zwar bei A'erhältnissen. die den Beobachtungen der Intensität 

 angepasst sind. Seite 119 haben wir darauf hingewiesen, dass die 

 Börgensche Methode darunter leidet, dass die Glieder mit г., nicht 

 ausfallen; hier sLod die Grössen r^ und r, so vertheilt. dass eine 

 bessere Scheidung mögHch ist. In der vorliegenden Abhandlung kann 

 ich jedoch auf diese Frage nicht näher eingehen, zumal in näch- 

 ster Zeit meine diesbezüglichen Untersuchungen zur Veröffentlichung 

 gelangen werden. Hier will ich nur noch über die Elimination der 

 höheren Glieder einige Worte hinzufügen und mich dabei auf die 

 Lamont'schen Hauptlagen beschränken. 



Die Formel für die zweite Hauptlage von Lamont hat nur posi- 

 tive Glieder und in Folge dessen kaim von Ausschluss der höheren 

 Glieder durch Auswahl der Dimensionen der Magnete keine Rede 

 sein. Man muss sich auf eine möglichst schnelle Convergenz der 

 unendlichen Reihe einrichten und zu dem Zweck muss die Entfer- 

 nung der Magnete möglichst gross gewählt werden. In zweiter Linie 

 kommt die Länge des ablenkenden Magnets in Betracht, da sie in 

 E enthalten ist; man muss also sehr kleine abzulenkende und sehr 

 lange ablenkende ^lagnete wählen und diese bei äusserster Ent- 

 fernung beobachten. Wie wenig die längeren Magnete die Zahl E 

 vergrössern, wollen wir an einem Zahlenbeispiel zeigen. Es ist 



E^ = e^ — r,^ — r,^ 



