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und setzen wir e ^ 300, r^ = Pg = 20, so findet man E = 302. 

 Vergrössert man beide Magnete auf das Doppelte, also г^=г2 = 40, 

 so wächst E nur auf 305. Im ersteren Fall betrug v = 0,99 im 

 letzteren 0,98. Man sieht, dass durch Vergrösserung des ablen- 

 kenden Magnets nicht sehr viel zu erreichen ist. 



Das Gesagte gilt ebenfalls für die erste Hauptlage von Lamont, 

 denn auch für diese sind sämtliche Glieder der Reihe positiv, doch 

 enthalten sie noch eine Diiferenz 



(2m-f l)v2 — m, 



die man auf Null bringen kann. Beachten wir die Bedeutung von v, 

 so findet man für diesen Ausdruck den nachstehenden, wo m eine 

 ungrade ganze Zahl ist: 



(m-fl)e'- — m(r,-^ + r/-). 



Mit Hülfe dieser Relation kann man jedes Glied der Reihe, aber 

 auch nur eins, auf Null bringen, während gleichzeitig die auf bei- 

 den Seiten zunächst liegenden auch S( hr klein werden. Dazu sind 

 aber sehr lange Magnete nöthig und wählt man sie mit gleicher 

 Poldistanz, also r^ =:Г2, so hat man für den Werth Null die Formel 



und diese ergiebt für das erste Glied r = e, für die nächstfolgen- 

 den r — 0,8e und selbst das oo-*« Glied erreicht nur r-=0,7e, also 

 die Magnetlängen würden 17.2 Mal grösser sein, als die Entfernun- 

 gen der Centra. 



Aus diesen Ausführungen geht hervor, dass eine Auswahl der 

 Dimensionen der Magnete die höheren Glieder für practische Zwecke 

 nicht zu Null machen kann. Wenn es mit den Formeln (24), Seite 

 106 und (25) Seite 108, erzwungen wird, so liegt es nicht in der 

 Natur der Sache, sondern in der Art der Berechnung, denn die 

 Formeln sind dieselben, nur in verschiedener Schreibweise. Die 

 Formeln (24) und (25) begnügen sich scheinbar mit angenäherter 

 Kenntniss der Poldistanzen, die vorstehenden aber verlangen die 

 Kenntniss von r^ und r^ mit derselben Schärfe, welche von e ver- 



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