— 149 — 



и доказываетъ, что они удовдетворяютъ диФФеренщаль- 

 нымъ уравнен1ямъ задачи. 



Читатель пояагаетъ конечно, что р'Ечь идетъ лишь 

 объ интегрированш гидродпнамическихъ уравненш и что 

 ур. (3) суть простьш аналитическ1я выражен1я интегра- 

 довъ и ничего бол'Ее. Гельмгодьцъ видитъ въ выраже- 

 шяхъ и, V и îv н-Ечто гораздо большее. 



5) Встр^тясь при интегрирован1и гидродпнамическихъ 

 уравненш съ знакомымъ и близкимъ сердцу образомъ 

 потенц1ала, физикъ Гельмгольцъ увлекается и подвер- 

 гаетъ ур. (3) двумъ весьма любонытнымъ операщямъ. 



Уравнешя эти, во первыхъ, онъ интерпретируетъ. Онъ 

 видитъ въ нихъ указан1я на н^Ькоторыя д'Ьиств1я вих- 

 ревыхъ частицъ, и находитъ, что законы этихъ дМ- 

 CTBifl совершенно одинаковы съ законами д^йств1й эле- 

 ментовъ гальваническаго тока. 



. Уравнешя (3), во вторыхъ, онъ обобщаетъ: онъ до- 

 пускаетъ, что подъ L, M и N можно разуметь нотен- 

 ц1алы не только объемные, но и поверхностные, и да- 

 же линейные. 



Хотя вторая операщя есть последующая, но такъ 

 какъ она проще первой и не зависитъ отъ первой, то 

 ею мы займемся сначала. 



6) Обобщая ур. (3), Гельмгольцъ различаетъ три ро- 

 да вяхревыхъ т4лъ: вихревые объемы, вихревыя поверх- 

 ности и вихревыя лин1и (особаго рода вихревыя нити, 

 которыя, въ отлич1е отъ обыкновенныхъ — объемныхъ, 

 могутъ быть названы линейными). 



Вихревые объемы суть части жидкости, обладающ1я 

 обыкновеннымъ впхревымъ двпжен1емъ. 



Чтобъ составить понят1е о вихревой поверхности, 

 Гельмгольцъ обращается къ обобщеннымъ ур. (3). Онъ 



