— 160 — 



ности устраняется, какъ мы знаемъ, введен1емъ вихре- 

 ваго лпста. 



Можно полагать, что устранен1е такого рода прерыв- 

 ности счптаетъ Гельмгольцъ обязательнымъ и что, сле- 

 довательно, вихревыя нптп нужно облекать впхревыми 

 листами, когда скорость на поверхностяхъ раздала ме- 

 няется прерывно. 



Допустимъ это. Облечемъ нашу прямолинейную вих- 

 ревую нить листомъ. Согласпмъ такпмъ образомъ нашъ 

 результатъ съ выводомъ Гельмгольца.... Но что же мы 

 выпграемъ? 



Введя вихревой листъ, мы введемъ вл1ян1е на движе- 

 Hie окружающей нить жидкости того ея слоя, который 

 прилегаетъ къ поверхности раздала. Вл1ян1е это, какъ 

 не трудно убедиться, есть вл1ян1е преобладающее, — 

 исключающее Bci друг1я. Выходитъ такимъ образомъ, 

 что не вихревая нить, а скорость при поверхности раз- 

 дала окружающей нить жидкости опред'Ьляетъ собою 

 движен1е жидкости. Вихревая нить можетъ быть зам-Е- 

 нена покоящеюся жидкостью, твердымъ т-Ьломъ, иною 

 механическою системою, пустотою наконецъ, — движе- 

 Hie окружающей ея жидкости не изменится, если не из- 

 менится скорость жидкости при поверхности раздала. 



Мы подошли къ тайне деиств1й вихревыхъ т^лъ. 



Движен1е невихревой части жидкости определяется 

 уравнен1емъ Лапласа и предельными услов1ями *) Нахо- 



*) Въ выражен1яхъ и, v и w для не заходящейся въ впхревомъ 



движен1и части жидкости можно приравнять нулю, съ одинаковымъ 



. ^ dN dM dL dN dM dL 

 нравомъ, и функц1Ю P и разности: -^ j-7 —ç — -5-? г-. 



Разности эти суть частныя производныя до ж, з/ и ^ некоторой 

 функцш Q, удовлетворяющей уравнен1ю Лапласа. Настаивать на 



