— 491 — 



кристалла и даютъ явлен1Я поверхностнаго натялген1Я. Наблюдаемые 

 многогранники являются результатомъ BsanMOAtficTBifl этихъ различ- 

 ных^ проявлешй энергш. Посл^ работъ Грассманна *) можно теоре- 

 тически вывести характеръ т'Ехъ плоскостей, как1я должны были бы 

 появляться въ кристаллическомъ многогранник1Е, если бы форма его зави- 

 села исключительно отъ внутреннихъ вектор1альныхъ силъ. Для ромбиче- 

 ской системы это будутъ |001}, {010| и |100| и затЪмъ {011|, {101|, 

 {110}, |111|, |111|. Надо ожидать, что въ общемъ случа'6 остальныя 

 простыя формы будутъ являться болЕе редкими или могутъ образо- 

 ваться только при спещальныхъ особыхъ услов1яхъ. Если бы форма 

 многогранника зависЕла исключительно отъ явленШ роста и если бы 

 величина поверхностныхъ силъ была строго пропорвдональна векто- 

 р1альнымъ силамъ, мы бы им'Ели д1Ьло всегда только съ многогран- 

 никами вышеуказанньгхъ простыхъ комбинацш (съ характеристиче- 

 скими О, 1, Î); при этомъ порядокъ появлен1я ихъ граней соот- 

 в'Ётствовалъ бы порядку производныхъ отъ сложен1я векторовъ. 



Однако, помимо внутреннихъ векторгальныхъ силъ, на форму капли 

 твердаго т1Ьла вл1яютъ и поверхностныя силы, — неизб'Ёжно и всегда 

 существующ1я въ кристаллическомъ вещества. Ont вызываютъ по- 

 явлеше бол'Ее сложныхъ комбинацШ, изм'Еняютъ и опред1&ляютъ тотъ 

 общ1й остовъ многогранника, который дается вектор1альной слагаемой 

 кристаллизац1онныхъ силъ ^). 



По общимъ услов1ямъ образован1я капли — она всегда отграничивает- 

 ся поверхностью, связанною съ достижен1емъ ею условш наибольшаго 

 равнов'Е^я, т. -е. она въ конц^ концовъ принимаетъ форму, при ко- 

 торой свободная энерг1я системы, въ которой она образуется — наи- 

 меньшая. Но для капли эта свободная энерпя зависитъ: 1) отъ вну- 

 тренней вектор1альБОй энергш (анизотропной энерг1и) вещества и 

 2) отъ наружной поверхностной энергш '). Ило будетъ отграничено 

 плоскостями, преимущественно зависящими отъ поверхностной энер- 

 пи тогда, когда эта посл'Ьдняя больше вектор1альной и обратно. 



1) J. Grassmann, Zut physischen Krystallonomie u. geometrischen Kombina- 

 tionslehre. I. Stet. 1829. cp. Вернадскгй, 1. с. 184 ел. 



2) Я привожу зд^сь лишь краткое изложеше теор]и, развитой мною по- 

 дробнее въ I части моихъ „Основъ кристаллограф1и". М. 1903. 



3) Во вс^хъ теоретическихъ построен1яхъ анизатропная anepria оставлена 

 въ CTopoH-fe. Впервые я принялъ ее во вниман1е въ реферата въ Об. Исп. 

 Природы въ ноябре 1901 года. Подробнее см. мои „Основы кристаллогр.". I. 



