— 494 — 



верхностнаго натяжешя на форму многогранника а-сЁры, разсматри- 

 ваемаго, какъ проявлеше чистаго внутренняго ея строешя ^). 



3) Совершенно къ тому же приводитъ насъ изучен1е пирамидаль- 

 ныхъ плоскостей а-с^ры. 



Если бы пирамидальная форма— наиболее обычная и господствую- 

 щая—являлась производной пинакоидовъ, то она должна была бы 

 д'Елать съ (001) уголъ бол'Ее тупой, чЬмъ уголъ октаэдра, т. к. силовой 

 векторъ (001) долженъ для а-сЬры, какъ мы вид'Ели, быть больше 

 силовыхъ векторовъ по X и Y. ВъсЬр'Е, при условхи большей частоты, 

 (001) относительно тупая пирамида, должна была бы быть принята 

 за |111}; между т'Ьмъ принимаемая за основную форму {111} есть 

 пирамида острая (гранный уголъ (111) : (111) равенъ 36"40'). По- 

 этому, надо считать, что формы |lll|.|lïl| суть формы, вызванныяпо- 

 верхностнымъ натяжен1емъ а-сЕры. Oeli очень часто являются един- 

 ственной формой капель а-сЬры и еще чаще господствуютъ. Въ 

 общемъ эти 1 111 1. 111 \ характеризуютъ все свойства кристалловъа-сЬры, 

 что вполн'Ь соотв-Ьтствуетъ тому основному нашему выводу, что форма 

 кристалловъ а-с^ры обусловлена, гл. обр., явлен1ями ея поверх- 

 ностнаго натяжен1Я. Любопытно, что при застыван1и микроскопиче- 

 скихъ капель растворовъ S въ a-S мы всегда получаемъ |lll|.|lïl|- 



Подобно тому, однако, какъ мы это видели для домъ, и зд'Ьсь 

 мы иМ'Еемъ въ комбинац1яхъ еще одну пирамиду относительно 

 сложнаго индекса; она занимаетъ положен1е второй обычной формы 

 и, повидимому, является производной вектор1альной эеергш а — 

 сЬры. Это пирамида |113| очень частая въ комбинащяхъ, иногда 

 господствующая. Она не можетъ быть столь обычной, если бы форма 

 сЕры опред1&лялаеь исключительно вектор1альными свойствами. Гран- 

 ный уголъ (113) : (ГГЗ) = 89°40' ^) и, следовательно, положен1е ея 

 силовыхъ векторовъ сильно отклонено къ оси Z, согласно вероятной 

 большей величин1& силового вектора по Z. Эта форма могла бы быть 

 принята за основную, если бы форма сЬры была результатомъ 



^) На этомъ npHbrtpi уже ясно, что далеко не всегда можно принять за 

 основную форму, — выведенную теоретически изъ вектор1альнаго (т. е. внутрен- 

 няго) строен1я кристаллическаго вещества. На частоту плоскостей вл1яютъ 

 поверхностныя свойства, которыя оставляются въ сторона при вывода ча- 

 стоты формъ. 



2) Въ октаэдр-Ь гранный уголъ (И1) : (Ш) = 71''31'44", гранный уголъ 

 (111) : (fil) -ISA а с*ры = 36040'. 



