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approximation, on aura : i° le méridien par les excursions azimutales 

 extrêmes de la polaire ou d'une étoile circompolaire; 2° on aura h comme 

 à l'ordinaire dans la méthode de Bessel, sans crainte d'erreur d'axe, d'équa- 

 tion personnelle, d'imperfection optique, de dispersion atmosphérique, 

 d'incertitude de réfraction, et sans emploi du baromètre et du thermomètre. 

 Il en sera de même de h'. Sur quoi il est à noter que, comme l'azimuta qui 

 correspond à h' est déjà connu avec une grande approximation, on réitérera 

 dans le champ de la lunette des observations microraétriques qui par inter- 

 polation donneront avec la plus extrême précision la valeur de l'azimut a 

 qui correspond à l'angle h'. C'est- la même opération que dans l'article pré- 

 cédent pour l'azimut désigné parla même lettre. 



» Pour avoir un exemple, je choisirai la Chèvre (a du Cocher) avec 

 une distance polaire p = 44° 9' qui, au méridien supérieur, est au sud du 

 zénith de Paris de 2° Sg', puisque ce zénith est à 4 1° 10' du pôle. Pour cette 

 étoile h = 25° 44'^ 7» et il s'écoule presque exactement 3 heures 26 minutes 

 entre ses deux passages au premier vertical. Quant aux deux azimuts + a 



et — a où l'étoile passe à 1 2 heures sidérales de distance, l'observation 

 donnerait 



a=55°5i',6. 



L'étoile à cet azimut aurait une hauteur d'un peu moins de 33 degrés. 

 » De ces valeurs supposées données par l'observation, savoir: 



/z = 25°44', 7 et a=55"5i', 6, 



on tirerait X par la formule 



. . cota 

 sin A = — j ■ 



COSrt 



« Le triangle PZE, rectangle en P, donne 



tang/? :=tangflsin(9o'' — X) = tangacosX, 

 d'où 



tang^p = tang='rtcos^X = tang='fl(i — sin='X) = tangua (i — ^^) 



= tang= a-~ = tang= « - (i + tang^" h), 

 d'où 



I + tang^/O = I + tang'' a — (i + tang'' A) = tangua — tang"^ 



/ . , ^ 7 ^ / 1 . 7 \ sin f a -f- é ) sin ( a — b] 

 = (tangrt + tang/0 (tang« - tangÂ) = ^ cos'acos'6 



