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résultera 
P=C+#Y; 
et cette température p sera celle qui aurait lieu, si le Soleil n'existait 
pas et que la Terre eût perdu toute sa chaleurinitiale. Ses deux parties €’ 
et Ad , d’origine différente, sont les températures que devraient avoir tous 
les points d’une enceinte hémisphérique, située: au-dessus_du plan tan- 
gent. à la surface du globe. au point que l’on ,considère, pour envoyer à ce, 
point, les quantités de chaleur qu’il recoit effectivement des étoiles et. 
de l'atmosphère; il importe de les distinguer l’une de l’autre, et de les: 
examiner séparément. 
» Supposons d’abord que la Terre n’ait pas d’atmosphère, et que la. 
température de l’espace soit partout la même. Après un ‘intervalle de 
temps suffisamment prolongé, ce corps solide prendra cette température 
dans toute sa masse. Recouvrons ensuite sa surface, d’une couche liquide ou. 
solide, susceptible de se réduire en gaz à une température déterminée. 
Si cette température est supérieure à €, cette réduction n’aura pas lieu, 
la couche additive prendra la température £ de la Terre et de l’espace, 
et rien ne sera changé. Lorsqu’au contraire, la température € surpas- 
sera celle où cette couche doit se réduire en gaz, elle s’y réduira effec- 
tivement, et formera une atmosphère limitée autour de la Terre. Suppo- 
sons encore que ce fluide soit dépourvu de la faculté de rayonner, et de 
celle d’absorber la chaleur rayonnante, soit: de la Terre; soit des étoiles; 
en sorte qu'il ne s’échauffe que par le contact avec la Terre, et par la- 
communication, de proche en proche; dans toute sa hauteur. Alors, la 
Terre conservera la température €; à sa surface, celle de l'air sera aussi 
égale à £; puis elle décroîtra jusqu’à la limite supérieure de l'atmosphère 
où elle devra être telle que l'air ait perdu toute sa force élastique, ‘et 
se soit liquéfié. A raison du poids dès couches atmosphériques, leur den- 
sité décroîtra: aussi’ en allant de bas en haut; et il sera facile de former 
les deux équations différentielles d’où dépendent les lois dé décroissement 
de cette densité'et de la température. En effet, on appliquera à une co- 
lonne d’air qui s’appuie à la surface du globe, et se termine à la limite de 
l'atmosphère, l'équation relative aux températures permanentes d’une barre 
hétérogène , dont les deux températures extrêmes sont données; l’une étant 
la température du globe, et l’autre, celle de la liquéfaction de l'air à cette 
limite. La seconde équation sera fournie par la condition générale de l’é- 
quilibre du fluide, suivant laquelle la différence des forces élastiques de 
