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de l'atmosphère , et enfin P le pouvoir réfringent de l'air. Si donc pour 
avoir égard à l'effet que produit la vapeur Non constamment répandue 
dans l’atmosphère , et dont la densité est les à de celle de l'air sec qu’elle 
remplace, on représente par p la densité À Late et par (p) celle de 
l'air sec; on aura (Mécanique de M. Poisson, tom. II, p. 634), 
e=@ | : ENT 
f désignant la force élastique de cette vapeur, et 2 exprimant la hauteur 
du baromètre. Dans la même circonstance si (P), correspondant à 0",76 de 
pression barométrique et à zéro de température, est le pouvoir réfringent 
de l'air parfaitement sec, et que P soit le même pouvoir sous l'influence 
de l4 vapeur aqueuse, on aura 
P=@)|: +o, af] — 7 
ni 8h 
( Physique de M. Biot, tom. III, p. 315). 
,00375.4 ,., PTE 9 
Mais à cause / = Dsracsann (£ étant la température actuelle de l’air, 
1 — = 
8h 
et (2) — 7960" correspondant à la densité (p) ainsi qu’à la pression 0",76), 
le coefficient de la réfraction devient 
Jä 3f 
FUN LE 
1 f | 8h | 
n = (@)(e) CL: + 0,082% || UN TE | 
lorsque, pour abréger, l’on fait le coefficient de la dilatation de l'air 
6,00375 = L. 
» Il est à remarquer cependant que la bauteur de l'atmosphère, repré- 
sentée ci-dessus par (/), suppose la densité de l’air et la température cons- 
tantes dans toute l'étendue de la colonne atmosphérique; or, au contraire, 
cette densité et cette température décroissent à mesure qu’on s'élève dans 
les régions supérieures. Il est donc alors évident que la hauteur () évaluée 
approximativement à 7960" est beaucoup trop petite, ou, ce qui est de 
Mu 
8 
UE He 
répondre au cas de la nature. Ainsi, en écrivant, dans la f0mule précé- 
même, que A=.——— doit être diminué d’une certaine quantité € pour 
dente, À — eau lieu.de À ; puis faisant B' — Eu , qui est la dilatation du 
98. 
