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que l’on sait sur cet objet, je noterai que pour une lame‘de mica donnée, 
si le plan de polarisation du rayon incident change de 90° en azimut, le 
rayon résultant, d’abord polarisé circulairement de gauche à droite, par 
exemple, deviendra par ce changement seul, polarisé circulairement de 
droite à gauche. Soit #3 le rapport de réfraction pour un de ces rayons 
suivant l’axe du cristal, l’autre aura pour rapport de réfraction m (14). 
Ici o est une trés petite quantité que je me propose de déterminer. Quant 
à m, on a suivant l’axe du cristal de roche m — 1,5484. 
» 2. On sait qu’on peut toujours considérer un rayon polarisé ordinaire, 
comme composé de deux faisceaux circulairement polarisés , et j’en déduis 
que si l’un de ces deux faisceaux est retardé suivant l’axe du cristal de 
roche, d'un intervalle équivalent à + À dans le vide, le plan de polarisation 
du rayon résultant alors des deux idceaue a Es de 90°, Or, l’inter- 
valle + À dans le vide, est plus petit dans le cristal de roche , et seulement 
; 3À : 12 ; 
égal à < oubien-— ; donc c’est là le chemin que gagne l’un des rayons 
polarisés circulairement sur l'autre, quand le plan de polarisation tourne 
de 90°. Soit « l'angle de rotation du plan de polarisation pour une épais- 
seur d’un millimètre de cristal de roche pour une couleur homogène 
donnée; on aura une rotation de 90° pour une épaisseur égale en milli- 
\ , 90 Lie ne £ fo: 
mètres à 2. Les chemins équivalents parcourus par les deux faisceaux sont 
C1 
À or 
donc © pour l’un et ? + : pour l’autre, et le rapport des quantités m 
; . . . x (e] 1 à 
et m(1+9) dont il est question plus haut, sera celui de > à © FR 
en sorte que box sera représenté Die 1 et l’on aura 
1 À « 
2°m'90 
3 
» Pour se faire une idée de ces nombres, faisons m— 5 À = 04,000, 
a— 20°; m et m(1—+0®) deviendront dans ce cas = et - S(r + Te —). Cette 
fraction ,;35s est au-dessous des plus petites ue réfractions ordinaires 
qui aient été observées. 
» 3. Si l'on met à la suite l’un de l’autre, deux prismes de cristal de 
roche formant un parallélépipède que la lumière parcoure suivant l’axe 
du cristal, et que les deux prismes soient de rotations contraires, on sait 
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