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interférences, quoique les deux :polarisations circulaires'soient , bien en- 
tendu, deinature contraire. Gela posé : 
» Placons derrière ‘les deux lames de 'mica un'bloe de cristal! de roche, 
que les rayons interférents parcourront suivant l'axe ; d’après ce qui vient 
d’être dit, l'un des faisceaux gagnant sur l’autre, l’interposition de la pla- 
que épaisse de cristal déplacera les franges d’interférence; et la quantité 
de ce déplacement peut être facilement évaluée, en se rappelant que, pour 
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une épaisseur de cristal égale à ? (environ 44 millimètres), un des rayons 
gagne sur l’autre une demi-épaisseur d’interférence, et avec l’un des cris- 
taux dont j'ai fait usage, le déplacement est celui qui correspond à 
neuf franges, c’est-à-dire un déplacement de 4 à 5 millimètres, avec des 
franges d’un demi-millimètre de largeur. En substituant à la plaque de 
quartz une plaque épaisse d’un liquide doué de la propriété rotatoire, on 
obtiendra de même la mesure de sa double réfraction circulaire, inobser- 
vable directement par la détermination de 4. 
» L’interposition de la plaque de cristal ou de la plaque liquide dans 
l'expérience précédente, devant déplacer un peu les franges de leur posi- 
tion, par l'effet de la réfraction ordinaire, à cause de l'impossibilité de faire 
les faces d’entrée et de sortie parfaitement parallèles, on sent qu’il est 
indispensable de s'affranchir de cette cause d’erreur. Dans mes premières 
expériences, c'était en échangeant l’une pour l’autre les deux plaques 
minces de mica, que je changeais la nature des deux rayons et que je dé- 
plaçais les interférences du double de l’effet produit par la plaque pour 
chaque cas de polarisation circulaire donné. Mais ou peut opérer encore 
plus simplement, en laissant la plaque et les lames de mica immobiles, et er 
faisant seulement tourggr de 9° le plan de polarisation de la lumière qui 
traverse l’ouverture étroite qui sert d'origine commune aux rayons interfé- 
rents. Pour cela, il est clair qu’il suffit de mettre la plaque de tourmaline à 
angle droit de sa position primitive. Alors, à leur arrivée sur les deux pla- 
ques de mica, les deux rayons changent de nature de polarisation circu- 
laire. La double réfraction circulaire change aussi de nature. Le plus retardé 
des deux faisceaux, dans le premier cas, devient celui qui l’est le moins 
dans le second. Enfin les interférences sont déplacées sans perturbation 
aucune dans le système des lames de mica et de la plaque circulairement- 
biréfringente d'une quantité dont la moitié donne l'effet de la plaque. 
» Soit, pour conclure, cet effet représenté par le nombre 7 de largeurs de 
franges, qui marque la valeur de la moitié du déplacement total, pour une 
