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à la hauteur de de cette molécule, et l'action to- 

 tale du liquide sur la file de molécules sera représen- 

 tée par la forniule a^r k/ F (c) | î + ( \ — -j \ de 



ou bien 2tK/ F(c)rfc-|-2 3-K( — +4-)/ ^{c)cde 



En représentant par M et N les valeurs des deux 

 intégrales , cette ex|)ression devient 



3 5rKM-t- 2 ;r K N/'— +4- j 



ou bien enfin > en posant 2tcKM=A, 2 7rKN=B 



A+B 



{-t-t) 



Telle est la valeur de l'action de toute la masse 

 liquide sur la file de molécijles normale au point 

 1^ de la surface. Les quantités A et B sont des 

 quantités constantes pour un même liquide, mais- 

 variables d'un liquide à un autre. 



Nous avoûs supposé, dans la démonstration 

 précédente, que la surface du liquide fut convexe^ 

 si elle était concave , on ne pourrait plus mener 

 un ellipsoïde osculateur ayant son centre en M ^ 

 mais on pourrait mener un hyperbaloïde gauche 

 dont le centre serait à ce point et dont la cour- 

 bure serait assimilée à celle de la suriàce au- 

 point N. L'équation de cet hyperboloïde se- 



rait =^— I — r = i5 et l'action du liquida 



tJJ CJ> 6* ^ * 



sur la file normale A— B(-^^ — [ — V-). 



