538 Behrens. 



winkel ein wenig- vergrössert, so verschwindet die Färbung ganz, 

 weil nun, in Folge der grossen Differenz zwischen den Brechungs- 

 exponenten von Opal und Luft, totale Reflexion an der oberen 

 Fläche des Sprunges eintritt. Die dünnen Glashäutchen, welche 

 man erhält, wenn eine am einen Ende zugeschmolzene dünne 

 Röhre möglichst rasch bis zum Zerplatzen aufgeblasen wird, 

 verhalten sich, in Luft betrachtet, ähnlich; auch unter Wasser 

 kann bei kleinen Einfallswinkeln ein beträchtlicher Intensitäts- 

 unterschied der interferirenden Strahlen vorhanden sein, ganz 

 farbloser Glanz ist aber in beiden Fällen nicht möglich, weil die 

 ihn hervorbringende totale Reflexion an der untern Fläche des 

 Glashäutchens stattfinden müsste und folglich der Austritt des 

 reflectirten Strahles nach oben bei paralleler Lage der Flächen 

 nur durch Krümmung derselben erzielt werden könnte, welche 

 zugleich durch die starke Divergenz der Strahlen die Intensität 

 des Lichtes vermindern würde. Überdies wird schon an der oberen 

 Fläche ein Theil des Lichtes reflectirt, und der Grenzwerth des 

 Brechungswinkels ist für Glas und Wasser so gross (über 60°), 

 dass in den meisten Fällen das total reflectirte Licht beim Übergänge 

 aus dem Wasser in die Luft eine zweite totale Spiegelung erleiden 

 wird. In noch höherem Maasse ist dies zu erwarten, wenn die 

 Glashäutchen in ein Gemisch von Dextrinlösung und Glycerin 

 eingerührt werden, dessen Brechungsexponent dem des Fluss- 

 spaths nahezu gleich ist, und es wird auch in der That hierdurch 

 die Interferenz zu einer nahezu vollständigen gemacht. Die 

 Farben, welche ein solches Präparat zeigt, haben viele Ähn- 

 lichkeit mit denen des Edelopals, sie erscheinen erst, wenn der 

 Einfallswinkel gegen 50° beträgt, enthalten wenig weisses Licht 

 und verschwinden bei wenig (etwa um 15°) vergrössertem Ein- 

 fallswinkel, alles wie im Edelopal, so dass man ohne grossen 

 Fehler die Differenz zwischen dem Brechungsexponenten der 

 Grundmasse und dem der spiegelnden Schichten gleich der 

 zwischen den Brechungsexponenten des Glases und des Fluss- 

 spaths == 0-1 annehmen darf«. Es scheint auch, als ob die 

 Menge des weissen Lichtes in den Interferenzfarben des Edelopals 



i Brechungsexponent des Glases = 1-534, des Flusspaths = 1-436, 

 Müller-Pouillet, I, 444. 



