3a6 



Hastigheten U som etherpartikeln får ge- 

 nom samtliga ljusvågs-systemernas inverkan, må- 

 ste då vara lika med u + u t +u 2 + u 3 + . . . . u n , 

 och således om man för korthetens skull kallar 



2b 



|sin.2;u.(f — - J (l+r a .coi.e/+r 4 .cos.2(j . . . +r sn cos.n<j.) 

 I— cos.27t.(t — -\r a .sin.<7 + r 4 .sin.2a . . . +r Bn .s\n.nq) 



Antaga vi nu: 



9 



a.i — r.(i+r a cos.2q + r 4 cos.2^ + . . . . r an cot.nq) = ^.cos. i, . . (1) 

 och a.(l — r) a (r a sin.q + r 4 sin.2q+ . . . r an sin.n<j)=:j4.sin. i, . . . (2) 



så blir 



Uz=A.sia.[27i(t— — ^— t] (3) 



Det resulterande ljusvågssystemet blir såle- 

 des af alldeles samma natur som det ursprungliga, 

 faslän med olika intensitet och läge. 



För att finna dess intensitet J, multiplicerar 



jag eqvationen (2) med V — 1 och adderar den 

 till eqvationen (1) då jag får: 



J(cos* + V — l.siiu) = 



a.i— r.[l+r 3 (cos.<7 + V^sin.9) + /- 4 (cos.27+V^sin.2<7)+ . . . 

 +r an (cos.nq +y — lsin./iy)] 



eller emedan 



cos.m.z +y — isin.m.z=(cos.z-f- V — lsin.z) m , 

 A.(cos.i+y — lsin./)= 



rt.l— 7-.[l+r a (cos.7 + V— lsin.9)+r"(cos.7+V— lsi»-9) a + • • • • 

 +/- aM (cos.9 + V^isin. ? ) M ] 



som är en geometrisk serie, genom hvars sum- 

 merande jag får: 



