— 30 — 



Бедпссощпрованвыхъ молекулъ, гд^Ь А- есть коэффищентъ пропор- 

 ц!ональеости. Тогда свободный проб^гъ электрона среди 1оновъ дол- 



женъ быть въ (1-и)г разъ больше, ч'Ьыъ среди молекулъ и мы 

 ям-Ьемь: 2 



•/.^ = 4)/2-(М'з-.760.). 



Мы убедились ^), что если принять /j = 4, то свободные пробеги 

 электрона въ разлпчныхъ газахъ, вычисленные по этой формул'Е, 

 равны велпчинаыъ темнаго катоднаго пространства, nsMtpeHHbiMb 

 -Эбертоз1Ъ ^). 



Съ другой стороны, разсматривая величины темвыхъ катодныхъ 

 пространствъ для различныхъ газовъ, ыы убеждаемся, что они за- 

 впсягъ отъ ыолекулярнаго в'Еса газа М, при чемъ эту зависимость 

 можно выразитъ формулою: 



гд^ d толщина темнаго катоднаго пространства для разсматриваемаго 

 газа съ молекуляреымъ весонъ 31, df^ величина его для водорода 



dj^ = (J, 32 ст., 



а ° постоянная величина, определенная изъ опыта 



fi = 0,0224. 



После этого для свободнаго пробега электрона въ газЬ, который 

 по предположенио Д. Д. Тоысона равенъ толщине темнаго простран- 

 ства, получаемъ выражен1е 



Подставивши величины Х= V^ и Я^ въ формулу, получаемъ для 

 -энерг1и дпссощащи выражен1е: 



Для определен1я постоянной величины С^ въ нашей формуле вос- 

 пользуемся соединен1Ями СО^ и SO^, для которыхъ измерены крп- 

 тпческ1е потенц1алы V^ и теплоты образован1я Q. Подставивши со- 

 ответствепныя величины Г^ п Q ъъ нашу формулу, мы получимъ 

 Л1Я постояннаго С'о величины, приведенныя въ следующей таблице. 



^) Работа „О свободномъ upooiri электрона въ газЬ" еще не оиубликована. 

 2) Ebcrt. ЛУ)еа. Ann. LXIX pp. 200, 372, 1899. 



