i85 



zzf({x—a)Cos c+Cf'-b)Sin c,(j~ö)Co.<! c-{jc—a)Sm c) 



och de på den rörliga punkten parallelt med ax- 

 larne för jc ocli y verkande, sa,mt till niinsknJng 

 af dessa coordinater sträfvande, accelerations 

 krafter, uttryckas genom Ijin respective. 



Att då framför allt erhålla equationerne for 

 punktens absoluta rörelse (d. ä. dess rörelse i 

 afseende på det orörliga systemet x^j), anmärke 

 vi , att de på densamma , betraktad såsom alldeles 

 fri, i hvarje moment verkande krafter, här icke 

 kunna vara andra än 



i:o De nämnda hegge /,77z. 

 2:0 En genom canalens tryckning uppkom- 

 mande obekant vis acceleratrix K^ hvars 

 direction i hvart ögonblick naturligtvis en- 

 dast kan vara vinkelrätt emot sjelfva ca- 

 nalen , punktens och cau alens rörelser må 

 för Öfrigt vara beskaffade huru man behagar. 



I kraft af den bekanta equation fÖr normalen 

 du du 



inses alltså lätteligen, att de åt samma led med 

 l^m verkande delar af K måste blifva 



ctii du 



dx dy 



V 



dii^ du^ A / du^ dit' 



dx"^ dj'^ » dx"^ dj"^ 



iivarvid K tenderar att minska eller öka >, efter 



T) 



