iSg 



K = * -^ • ifd^p — 2d^ . de — p . dc^ 



- — (j . d^c-\- d^b . Sin c -\-d^a . Cosc-^-Qn, Sin « 



)du , 

 —r + \d'^q + 2dpdc — q.dc^ 



-\-p,d^C'\- d'^b . Cosc — d'^a,Sinc-\' (m.Cose 



■--l.Sinc)dt^^^\ (5); 



der dtj som förut, anses constaiit, och li varige- 

 nom allt, hvad till punktens relativa rörelse liÖ- 

 rer, complett bestämmes. 



Med dessa tre equationers behandling förhål- 



les analogt med hvad vi för den absoluta rörelsen 



redan anfört. Det märkes endast, att, genom 



difierentiation af ?i^=:o^ som ger begge equationerne 



du du 



— dp-^- •— dq-o^ 



ap dq ' 



du du d^u d^u d'^u 



kan efter behag ur (4) elimineras pjdpjd'^p eller 

 qjdc/_,a'^c/j, efter den hypothes man föredrager till 

 relativa rörelsens uttryckande; hvarefter, genom 

 (5), tryckningen emot canalens sidor, i t expri- 

 merad, såsom förut erhålles. 



Vid nogare betraktande af (4), (5), finnes 

 lätt, att dessa equationer innehålla tre slags ter- 

 mer, nemligen 



i:o De, som alldeles icke bero af canalens 

 rörelse, och således blefve oförändrade 

 om den afven ponerades stå stilla; det 

 är de, som innehålla d'^pj, d^q_, l_,m. 



