201 



Genom dessa försök kunna vi inse hurudant 

 det jnagnetiska tillståndet är i en paralcllipiped 

 af metall, genom h vilken den electriska stapeln 

 urladdar siff, Plvar och en af dess kanter är en 

 magnetisk pol hvars Lredd är lika med paralel- 

 lipipedens dimension i den rigtning den genom- 

 fares af den Electriska strömen, d. ä. med läng- 

 den då Electriciteterna på längden genomfara den. 

 Biagonaliter motsatta kanter hafva samma pola- 

 ritet; men de kanter som sluta samma sida liafva 

 motsatt magnetism. Man kan således föreställa 

 sig den inre polarisation af en sådan paralellipi- 

 ped, genom det magnetiska tillstånd som upp- 

 kommer då tvenne lika stora och lika starka mag- 

 neter läggas tillsamman med motsatta poler, på 

 sätt detta schema utvisar j+l— 



u+ 



Det ser ut som om de motsatta Electricite- 

 terna låta reprensetera sig med hvar sin magnet, 

 hvilken relatift till electricitetens rigtning har de 

 liknämniga polerna vända i samma direction, hvar- 

 af följer att, då rigtningen af Electriciteterna är 

 motsatt, också deras enskilta magnetiska polaritet 

 i den urladdande ledaren måste vara inverterad, 

 på sätt njss anförda schema utvisar. 



Om man använder en cylinder till urladda- 

 re i stället för en paralellpiped, så blir det mag- 

 netiska tillståndet det samma, men phenomenen 

 blifva svårare att utreda under denna form, på 

 hvilken man hittills alltid studerat dem. 



Jag hade någon anledning att förmoda en 

 egen magnetisk utdelning, om stapeln urlad- 

 dades genom en cub af metall ; men då jag gorde 

 en af kubens kanter paralell med den magnetiska 

 meridian och ledde electriska urladdningen i denna 

 direction midt igenom kuben , samt ställde magnet- 



