HOT 
lell med bd, såsom Fig. 3 utvisar. , Genom ihäldt 
qvicksilfver bestämdes nu niveauskillnaden mellan 
a i det finare röret, och e uti det gröfre. Uti 
den vid följande experimenter begagnade appara- 
ten befanns kapillärdepressionen vid a— 1,85. 
Afsigten med det vidare röret Cd är, att 
förekomma luftens för häftiga påträngande på 
qvicksilfret, då cylindern AB successivt upphet- 
tas till vattnets kokningstemperatur. När luften, 
vid inträdet uti röret Cd får utvidga sig, blir 
dess elasticitet förminskad, och man behöfver så- 
ledes, under upphettningen, endast då och då 
uppskrufva qvicksilfret. 
Sjelfva observationen verkställes utomordent- 
ligt lätt. Cylindern AB eller luftreservoiren af- 
kyles först med smältande snö, och qvicksilfret 
uppskrufvas till diamantstreket a, hvarvid det 
stiger uti det långa röret ED till a. Det är 
nemligen tydligt, att, då vid luftens torkning, 
ej blott cylindern AB utan äfven röret dC blef 
fyldt med torr luft af den vid igenblåsningen 
vid n (Fig. 2) hos atmosferen varande elasticitet, 
luften nödvändigt blifver komprimerad, när qvick- 
silfret upprässas till 2, och att punkten a" såle- 
des kommer att ligga öfver a. Är barometer- 
höjden = H', höjdskillnaden a'2 =4A' och kapillär- 
depressionen vid a—=e, så är den tull of afkyl- 
da luftens elasticitet = H'+h'—e. 
Införes nu cylindern AB uti en passande 
ångapparat, så blifver elasticiteten hos luften för- 
ökad, och, då qvicksilfret äfven i detta fall upp- 
skrufvas till diamantstreket 2, stiger det uti rö- 
ret ED till en punkt a”. Är barometerhöj- 
den nu = AH”, höjdskillnaden a”a=A", så är luf- 
tens elasticitet vid vattnets kokningstemperatur = 
H"+h”—e. Är vidare den mot barometerhöjden 
