ärö nu de tväniie krafter , som sÖka att störa 

 det strälVaiide till ratlinig och uniform rörelse 

 de elementära strålarnes massor äga, då de 

 lemna öppningen. Lät derföre tyngdskraften, 

 som, verkande på alla massorne, agerar verti- 

 calt, vara = g; det stillastående vattnet der- 

 emot kan endast verka uti hvarje punkt af den öf- 

 versta elementarstr^Ien eller af kroklineen £(^)ld 

 ocli detta, enligt Hydrostatiska lagarne, per- 

 pendiculärt mot ytan eller utåt normaln och 

 proportionelt med denna punkts djuplek under 

 vattnets niveau uti Lasinen. Då nu denna tryck- 

 ning meddelar sig åt hvar och en af massorne, 

 erhålla de hvar sin del, och lät derföre den- 

 na del för den första vara T^^\ fÖr den an- 

 dra T(^), för den tredje T0\ o. s. v. Vi haf- 

 va derföre följande krafter , hvilka stora uti för- 

 sta strålen massan EE' eller dAT: i) utåt axeln 

 för JCf gravitation och sidokraften af 7^(0 i denna 



dy 

 riktning eller TCO-—-, och 2") utåt axeln för r, 

 ds 



doc 

 ^&Li andra sidokraften eller 7^(0——, hvilken- 



ds 



såsom sträfvande att förminska ordinaten. Lör 

 tagas negativ. På detta vis erhålla vi, om tids- 

 elementet är dty följande equationer för be- 

 stämmandet af rörelsen hos massan dM\ hvil- 

 ken genom sin rörelse genererar första elemen- 

 tära strålen: 



dt"^ ^ ^ ds t , ^ 



dt^' ds" ^ 



*} Jag har i det föregående antagit vattnet vara full- 

 JsxHmljgt fillid ,- men skulle man vilja äfvcn i dett» 



