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des Sciences de Saint-Pétersbourg. 
6) Das Verhältniss der relativen specifischen 
Widerstandsänderung = bei 1 Atm. Druck im Pie- 
e 5 E òl 
zometer zur relativen Längenänderung 7 
ner Spannung von 1 Atm. an den Enden des Drahtes: 
^w w 
m E zo 44291. 
Wir ie nun zur Hauptfrage: woher rührt 
die Aenderung des specifischen Widerstandes? offenbar | : 
erstens von der beim Spannen und Pressen eintre- 
tenden Temperaturänderung und zweitens von einer 
Veründerung in der Structur, in der gegenseitigen 
Lagerung der Atome. 
Da beim Spannen eine Abkühlung, beim Pressen 
dagegen eine Erwärmung des Drahtes stattfindet, wir 
aber beim Spannen eine Vergrósserung, beim Pressen 
eine Verringerung des specifischen Widerstandes ge- 
funden haben, so ist es klar, dass die obenerwühnte 
zweite Wirkung die erste überwiegt. Es ist nicht mög- 
lich die Wärmewirkung in die Rechnung einzuführen, 
da man nicht wissen kann, um wieviel die beim Spannen 
oder Pressen erzeugten Temperaturänderungen bis 
zum Moment des Einstellens des Rheostaten durch 
das umgebende Wasser wieder vernichtet worden sind. 
Trotzdem dürfte es vielleicht nicht ganz überflüssig 
sein, auf Grund der erhaltenen Werthe der relativen 
specifischen Widerstandsänderungen einige weitere 
Folgerungen zu bauen unter der Annahme, dass diese 
Aenderungen lediglich durch die veränderte Structur 
hervorgerufen sind. Da die Veränderung in der ge- 
genseitigen Lagerung aus zwei Theilen besteht, re- 
prä entirt durch die Längenänderung und die Dicken- 
änderung, so liegt es nahe die Annahme zu machen, 
dass jede dieser beiden Veründerungen für sich suf 
den specifischen Widerstand einen Einfluss hat. Möge 
nun jede relative Lüngenünderung a ganz allein für 
sich genommen eine relative Aenderung des speci- 
fischen Widerstandes So und jede relative Dicken- 
. änderung b ganz allein für sich genommen eine Aen- 
. derung des specifisehen Widerstandes yb erzeugen. 
Bei den Spannungsversuchen haben wir in der Länge 
eine relative Dilatation a, und ausserdem eine relative 
Dickenänderung, die wir durch — ua bezeichnen 
wollen. Dies giebt statt des Widerstandes w den ver- 
änderten: 
Tome XX VII. 
: & bei ei- 
nen (1 + &a) (1 — yua) = 
= w (l + a — yua) 
d. h. 
7 Aw 
o = pi E س‎ py = (27r? — 1) y. 
Durch Combination dieser theoretischen Gleichung 
mit (12) erhält man 
& — (27? — 1) y = 3,305 — 54,3 . (14). 
. Bei den Pressungsversuchen haben wir eine relative 
Verringerung 8 aller Dimensionen, wo 8 — a (1 — 21). 
Dies giebt 
w= Dao =w (1 — B) (1 — y8) = w (1 — EB — y) 
oder ; | 
= س )ع سا نو باجم‎ AE + (و‎ 
d. h. 
que = Ey) 0—2 p) = E + y) (8 — 54r). 
Durch Combination dieser Gleichung mit (13) er- 
halten wir: ` 
E + y = 
eu EE 2 
9 + EE * 54r EY (I5). 
(14) und (15) stellen zwei Gleichungen mit den 
zwei Unbekannten & und y vor. Um die Werthe der- ` 
selben zu finden, muss für r sein Werth eingesetzt 
werden und hier entsteht eine grosse Schwierigkeit. 
Setzt man für > den kleineren der beiden in (7) an- 
gegebenen Werthe, so erhält man z.B. £ — 2,63; der 
grössere jener Grenzwerthe giebt dagegen & = 4,77; 
der in (8) angegebene Mittelwerth ergiebt £ — 3,52 und | 
y = 6,98. Diese Zahlen zeigen, dass man es aufgeben 
muss für den betrachteten Draht einen genauen Werth 
der Constanten £ und y zu suchen. Ein Umstand aber ` 
fiel in's Auge. Es schien als wäre y stets sehr nahe 
doppelt so gross als £, unabhängig von dem, innerhalb 
der in (7) angegebenen Grenzen, angenommenen r. 
Ist y wirklich doppelt so gross als Ẹ, so heisst das, A 
dass die Veränderung der Dicke einen doppelt so 
grossen Einfluss auf den specifischen Widerstand hat, 
als die Veränderung der Länge. Dies aber wäre iden- - RS 
tisch damit, dass die Veründerungen der Länge und 3 ; 
Dicke nicht unabhängig von einander auf den spe- — - 
cifischen Widerstand des Drahtes einwirken, sondern | 
dass letztere Grösse einzig und allein abhängt von der 
relativen Volumenänderung, die wir durch w bezcich- S 
nen wollen. S 
B" 
