des Sciences de Saint-Pétersbourg. 
zen in den Angaben des Nadel-Inclinatoriums und der 
von mir benutzten beiden Inductions-Inclinatorien von 
Meyerstein und von Leyser konnten um so weniger 
speciellen und ausnahmsweisen Eigenschaften der zu 
letzern gehórenden Galvanometer beigemessen werden 
als ja auch bei ähnlichen Vergleichungen der Resultate 
der beiderlei Instrumente im Observatorium zu Buda- 
Pest’), ferner im Observatorium zu Utrecht?) etc. sich 
entsprechende Differenzen ergeben haben. 
In Folge der Bemerkung in meiner Abhandlung, dass 
das Inductions-Inclinatorium bei der üblichen Beobach- 
tungsmethode erst dann sichere absolute Werthe der 
Inclination werde liefern kónnen, wenn die Gesetze der 
Bewegung eines Magnets innerhalb eines Multiplika- 
tors auch für nicht sehr kleine Amplituden resp. mit 
Berücksichtigung der Veränderung der Multiplikator- 
function bei gróssern Ablenkungswinkeln mathematisch 
entwickelt sein werden, haben seither in der That zwei 
Physiker nämlich Herr Chwolson in St. Peters- 
burg‘) und Herr Schering in Göttingen’) sich fast 
gleichzeitig mit diesem Gegenstande befasst und diese 
Aufgabe mit gewissen Annäherungen gelöst. Herr 
Chwolson ist noch einen Schritt weiter gegangen und 
hat seine Theorie speciell auf die von mir in Pawlowsk 
benutzten beiden Inductions-Inclinatorien von Meyer- 
stein und von Leyser angewendet, die erforderlichen 
Constanten- Bestimmungen an deren Multiplikatoren 
im Sommer 1880 ausgeführt und dann aus meinen 
Bestimmungen gegenüber den von mir nach der Weber'- 
schen Theorie berechneten Werthen folgende Differen- 
zen zwischen den Angaben des Inductions-Inclinatori- 
ums und des Nadel-Inclinatoriums von Dover erhalten: 
Berechnung nach der Theorie von 
. Weber 
Methode der Methode der 
Multipl. Reflex. Multipl. Reflex. 
1534: 288 -033 119 
Induct. Meyerstein. — Incl. Dover: 
»  Leyser — » » 4,99 SL 0,68 0,45 
2) Siehe Jahrbücher der K. ungar. ee für Meteorol. 
u. Eth Bd. 1: u. folg. Buda-Pest 1 
3) 8 HE voor 1876, 77, etc. 
I. Decl. 
4)O. Chwolson, Über die Dämpfung von Schwingungen bei 
grósseren Amplituden. Mémoires de FAcad. Imp. des Sc. de St.-Pé- 
tersbourg T. XXVI. Nr. 14. April 1879 und Allgemeine en der 
— Mice. ibid. T. XXVIII Nr. 3. April 1 
t. Scher ng, Allgemeine Theorie der inia te ein 
Multiplikator aa einen Magnet ausübt, Ann der Physik u. Chemie. 
Neue Folge. Bd. IX. Juni 1879. 
Tome XXVII. 
Durch die Berechnung nach der vollkommenern Theo - 
rie sind also, wie wir senen, ds Fe That die Ergeb- 
nisse der v Instrumente und 
Beobachtungsmethoden einander bedeutend nüher ge- 
bracht worden, so dass das mittlere Resultat für die 
Differenz: 
Inductions-Inclinat. — Incl. Dover: 0/64 
nur noch mit einer Unsicherheit von + 0/26 — + 16" 
behaftet bleibt. 
Inzwischen war ich bemüht gewesen, die Schwierig- 
keit welche die Inconstanz der Multiplikatorfunction 
bei grösseren Ablenkungswinkeln für die Theorie dar- 
bietet, auf rein experimentellem Wege zu umgehen. 
Dies wird in der That móglich sein, wenn wir die 
beiderlei Stellungen der Drehungsaxe der Inductor- 
Rolle im magnetischen Meridian so wählen, dass die- 
selbe mit der Inclinations- Richtung beiderseits an- 
nähernd gleiche Winkel einschliesst und somit auch 
die Ablenkungen des Multiplikator-Magnets in beiden 
Fällen nahe gleich gross werden. Alsdann fällt aus dem 
Resultat der Einfluss der Variabilität Se Multiplika- 
torfunction mit dem Ablenl inl 
Wir erhalten nämlich in diesem Falle folgende rte 
drücke für die Berechnung der Inclination aus den bei 
Anwendung der Multiplikations-Methode schliesslich 
constant gewordenen Amplituden des schwingenden 
Magnets. 
Heissen wir ®, diese constante Amplitude, wenn die 
Drehungsaxe der Inductor Rolle im magnetischen Me- 
ridian mit dem Horizont den Winkel a, einschliesst, 
so ist eum 8. 3 mauer erwähnten Abhandlung der 
te St J, gegeben durch: 
SEL 
vom E 
e 
Het, T. sin (i — a) — b. 2 
wo T, die totale erdmagnetische Kraft und H, die Ho- 
rizontal-Componente derselben, 4, die Inclination zur 
Zeit der Beobachtung, c eine von der Stromfläche des 
Induetors und dem Widerstand der ganzen Leitung 
abhängige Constante und b eine vom Trügheitsmo- 
ment und magnetischen Moment des Magnets i im Multi- 
plikator und von der Dämpfung des letzteren abhängige 
Constante, endlich K, die sogenannte Constante des 
Multiplikators darstellt. Diese Constante X, ist aber 
im Allgemeinen noch als abhängig vom Ablenkungs- 
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