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’homotropie subsiste, si à partir 
brane et la goutte, 1 
dans toutes les … 
d'un point quelconque on chemine 
directions, tangentiellement à la surface; donc : 
t=0n ==. e. 
Les équations générales de M. Lecornu se rédui- 
, i1an 14 dn 1 1 
sent à celles-ci : Lai, 0j ina on (+ Re) 
Les deux premières nou 
sion superficielle ne change P 
passe du point À p au point À 
sième nous fait retrouver sans aucune hypothèse 
_ l'équation de la surface capillaire, avec la significa- 
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ke 
s montrent que la ten. 
as de valeur quand on 
+ôXx u + à y. La {roi 
tion physique de sa constante 7 qui est bien la ten- 
sion superficielle F de la première équation donnée, 
tandis que + est bien la pression hydrostatique ZD. 
mène de caléfaction, Cas 
n très facilement 
goutte infiniment 
Mais revenons au phéno 
où cette surface est par exceptio 
intégrable, du moins pour une 
large. 
Cherchons l'équation de la de 
dienne d'un sphéroïde infiniment 
sur un plan horizontal, en supposant le 
tance finie et le sommet de la goutte à dista 
infinie. 
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4 
mi section méri- : 
large , reposant 
pord à dis 
nee 
Je prends pour plan des 7 le plan tangent a 
tif vers en 
sommet de la goutte, pour axe des 4 posi 
bas la verticale du point de raccordement; Reste 
rayon de courbure d'un méridien, init à 
Soit 8 l'angle de la partie positive de l 
avec la tangente qui roule sur 
sommet jusqu'au point de raccorde 
