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Las M  dæpechs 6 
Par intégration il vient : Pr “é L.tq a cos 
Au point de raccordement pour & — 180° on a: 
— 
z=0 4.19 f= 0 COS = = 0 d'où € = 0, l'équation est 
z 
Aa 
_ Ces équations (I) et (II) ne renfermant qu'un para: 
finalément : (I) … L. tq F -!- cos F 
mètre 4 4/, qui est l'épaisseur e de la goutte infini- 
ment large, les sections méridiennes des sphéroïdes 
infiniment larges sont donc des courbes sembla- 
bles. 
Ces équations sont donc établies par des calculs 
très simples, basés sur ce double fait (à vé 
fier expérimentalement) que les gouttes caléfiées 
tendent à devenir planes et horizontales à leur 
sommet et qu'elles se raccordent avec la plaque 
chaude suivant un angle nul. 
Je les ai retrouvées dans Kirchoff qui les déduit 
de l'équation de la surface capillaire plus générale : 
2=2a (h — cos #), signalant cette particularité 
géométriquement intéressante que ce Cas où À =1 
est le seul où l'intégration soit possible. (Mécanique 
14° leçon, % édition.) : 
Kirchoff ne disant en rien que ce cas {0 : 
culier de l'équation de la surface capillaire s'appli- 
que à la caléfaction, j'ai cru bon de conserver le 
calcul direct qui précède : celte coïncidence me 
semble bien confirmer l'idée qui a guidé mes recne” 
ches expérimentales et qui consiste à envisager 
ut parti- 
