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Um dabin zu gelangen ist vorerst die Wirkung des durch den Strom 

 hervorgerufenen Magnetismus des Schliessungsleiters auf den inner- 

 halb der Ebene desselben sich befindenden magnetischen Punkt 

 zu betrachten. 



Es sei (Fig. 1) AB ein Stück eines nach einer symmetrischen in 

 sich zurückkehrenden Curve gekrümmten Schliessungsleiters, M sei 

 eine Axe desselben und in N befinde sich ein magnetischer Punkt, 

 der, mit fix verbunden, sich um diesen Punkt frei bewegen kann. 

 Ist M ein elementares Stückchen des Leiters, das in der Verlängerung 

 der Geraden MO liegt, so 



wird dasselbe eine bestimmte, Fi 9- 1- 



der Strom-Intensität und dem 

 Magnetismus des Punktes N 

 proportionale Wirkung her- 

 vorbringen. Ist diese Wir- 

 kung für die Einheit der Ent- 

 fernung p, so wird für die 

 Entfernung a die Wirkung 

 p =pf(a) sein. Für ein 

 anderes Theilchen M' des \ 

 Schliessungsleiters ändert 



sich blos der Abstand, nicht aber die Grösse p, so dass p" — pf(d^ 

 wird, folglich ist 



p : p" = f(u) :/•(«') «der p" = p' LLJ . 



Man kann sich daher auch die Sache so vorstellen, als ob das 



Theilchen M ' von M aus jedoch mit der Intensität p' — — wirkte, 



d. i. man kann die Wirkung jedes Stromtheilchens auf die Axe 

 reducirt denken. 



Die Summe der Einzelwirkungen der magnetischen Strom- 

 theilchen wird offenbar die Totalwirkung des Magnetismus des 

 Schliessungsleiters auf den magnetischen Punkt darstellen; nennt 

 man diese S, so ist dann : 



S = pf(a) + pf{a') + pf(a") +... +pf(ad = 



