Über die Messung- der Strom-Intensität mit der Tangenten-ßoussole. 363 



hebt man f(a) heraus, so erhält man die auf die Axe reducirte Total- 

 wirkung : 



Setzen wir den von den Grössen in der Klammer gebildeten Ausdruck 

 der Kürze wegen 2 f («), so ist 



S = />/•(«) 2 ? (ö) oder 5 = p' 2 ? («) , 



wo |?' die Wirkung des Elementar-Theilchens M in der Axe auf den 

 magnetischen Punkt N aus der Entfernung a bedeutet. 



Die Wirkung des Stromleiters ist also dieselbe, wie die eines 

 magnetischen Punktes M in der Axe, der mit dem reducirten Gesammt- 

 magnetismus der einzelnen Stromelemente versehen ist. Hieraus 

 folgt, dass sich die Totalwirkungen eines Stromes auf einen magne- 

 tischen Punkt 



S:S' =p'2<p(a):p"2f(a) 



verhalten, d. h. S:S' = p' \p . Diese Proportionalität zwischen der 

 Totalwirkung des Stromes und der Stromelemente findet aber nur 

 so lange Statt, als der Punkt N nicht aus der Ebene des Schliessungs- 

 leiters heraustritt, daher die Tagenten-Boussole nie genaue Resultate 

 geben kann , indem sich der Abstand des magnetischen Punktes vom 

 Schliessungsleiter und mit ihm 2 f (d) fortwährend ändert. 



Da die Stromwirkung eine Ablenkung des magnetischen Punktes 

 aus der Ebene des Schliessungsleiters hervorbringt, so wird sich die 

 Entfernung des magnetischen Punktes von den einzelnen Stromtheil- 

 chen mit dieser Ablenkung ändern und daher eine Function des Win- 

 kels sein, den eine durch die Punkte und N' gelegte Ebene mit 

 der Ebene des Schliessungsleiters bildet, welcher zugleich der Ab- 

 lenkungswinkel der Geraden N'O aus ihrer Lage NO ist. 



Um nun diese Function des Ablenkungswinkels a zu finden, dient 

 die Betrachtung der beiden Dreiecke MNN' und NN'O in Fig. 2. 



