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Wir haben im Vorstehenden &9* 2 - 



gesellen, dass jedes Strom- , " A 



theilchen so wirkend gedacht /' 



werden kann , als ob es aus 



dem Punkte M mit seinem / 



reducirten Magnetismus aus / 



der Entfernung a wirken 



würde, und daher die Total- M 



Wirkung des Stromes gleich- \ 



komme der Summe der redu- ^ß \/fa 



cirten Einzelwirkurigen der Stromtheilchen aus der Entfernung 



a=MN. Diese Entfernung ändert sich aber mit dem Heraustreten 



des Punktes N aus der Ebene des Schliessungsleiters. Die Erfah- 



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 rung hat gelehrt, dass die f(a) = — , d.h. die Wirkung des Magne- 

 tismus mit dem Quadrate der Entfernungen abnimmt. Es wird somit 

 die Wirkung aus der Entfernung a, welche der unabgelenkten Lage 

 des Punktes N entspricht , gegen die aus der Entfernung a! bei der 

 Lage N' im umgekehrten Verhältnisse der Quadrate der Entfernungen 

 sich ändern. Ist p die Wirkung des Theilchens M aus der Entfer- 

 nung MN=a und p die Wirkung aus der Entfernung MN=a!, so 

 folgt : 



p:p ' Ä V* : 7*' woraus p==p ^ 



sich ergibt. Es kömmt nur darauf an, das Verhältniss — - als Func- 



a'* 

 tion des Ablenkungswinkels a. darzustellen. Dazu dienen die erwähn- 

 ten zwei Dreiecke. Setzt man 



MN=a, MN = a', NO = l, MO = r und NN = b, 



so gibt das Dreieck MNN' die Relation 



(1) MN'* = MN* + NN'* + 2MN.NN' cosß, 

 das Dreieck NN'O: 



(2) NN'* = 2 NO* — 2 NO* coscc = 4 NO* sin* J a. 



Substituirt man obige Buchstaben, so ist: 



a'* =, a * + b* +Zab cos ß und b* = il* sin* \ol 

 oder 



b = 21 sin \ a ; 



