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Z e n £ e r. 



(3) 



Fig. 3. 



3. 



Bisher wurde nur die Wirkung des Strommagnetismus auf den 

 magnetischen Punkt in Betracht gezogen, aber wird nun die Ebene des 

 Schliessungsleiters in die Meridianebene 

 gebracht, fällt daher 1/ mit der Richtung 

 des magnetischen Meridians zusammen, und 

 denkt man sich nun, es wirke auch die hori- 

 zontale Componente des Erdmagnetismus 

 auf den magnetischen Punkt, so ist, wenn 

 man die Stromwirkung und die horizontale 

 Componente in rechtwinkelige Compo- 

 nenten zerlegt (Fig. 3) Nx, Ny , d. h. 

 iV£ cos a — Nr) si?i cc, woraus N^=Nr}tg cc 

 folgt. Die Stromwirkung ist aber nicht die 

 ungeschwächte, sondern die aus der Ent- 

 fernung a! wirkende verminderte Strom- 

 kraft S' t daher JV? cos a = S' cos cc mit der 

 Componente iVvj sin cc der horizontalen 

 Intensität des Erdmagnetismus das Gleich- 

 gewicht hält, also 



S=Htg a= 



1-j-c sin 2 \<x 



ist; wo Nri— H der Intensität der horizontalen Componente des 

 Erdmagnetismus gesetzt worden. 



Dieser Ausdruck gibt sonach die wahre Stromstärke als Func- 

 tion des Ablenkungswinkels und einer vom Abstände des magnetischen 

 Punktes vom Schliessungsleiter und Umdrehungspunkte abhängigen 

 Constanten. Die Stromschwächung nimmt somit mit dem Quadrate 

 des Sinus des halben Ablenkungswinkels zu, und ist um so grösser, 

 je grösser die Constante c ausfällt. Da 



4W 



4/ 



C = 



(l— r y 



7 £> 2 



ist, so wird c um so grösser, je näher — =1 wird, d. h. je grösser 



der Abstand des magnetischen Punktes N vom Umdrehungspunkte 

 wird. Setzt man 



r 



