Über die Messung der Strom-Intensität mit der Tangenten-ßoussole. 367 



so ist 4 ™ 



c = 



(n-i)' 



Ist l verschwindend klein gegen r, d. h. fällt iV in den Punkt 0, so ist 



_==0, dann wird auch c = 0, und die Stromstärke bleibt für jede 

 r 



Ablenkung der Nadel dieselbe, dann ist also S — Htg cc, also genau 

 der Tangente des Ablenkungswinkels proportional. Hat jedoch l eine 

 angebbare Grösse, so erhält man die Proportion 



S\S' = (\ + c sin 2 \<x)tgoL\(\+c sin 2 |a') tg a' 



zur Vergleichung zweier Strom-Intensitäten bei derselben Anordnung 



des Schliessungsleiters und magnetischen Punktes. Da die Quadrate 



der Sinuse der halben Ablenkungswinkel immer nur kleine Grössen 



sind, wenn die Ablenkungswinkel nicht zu gross sind, so wird in 



dem Ausdrucke 



S 1 4- c sin* \a tg a 



S' 1 4- csin 2 \a' tga' 



1 + Qsin*\a. 



1 + csin* \a.' 



1+ 6 



sein, wo 6 eine sehr kleine Grösse sein wird, wenn c oder — nicht zu 



gross genommen wird; und daher findet näherungsweise das Gesetz 

 der Tangenten für jede Tangenten-Boussole Statt, in der die Nadel- 

 länge nicht zu gross und die Ablenkungswinkel gewisse Grenzen nicht 

 übersteigen. Soll c den unvermeidlichen Fehler nicht vergrössern, so 



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muss es wenigstens nicht grösser als 1 sein; dieses in c = 



l 1 0*-l) 3 



gesetzt gibt ^ = 8-828426 oder — = ; wählt man sonach 



& & r 5-828426 



die Länge der Magnetnadel, so dass der Abstand des Poles vom 



Punkte y 5 bis y 6 des Abstandes des Punktes M von beträgt, so 



wird nahe genug 



*S 1 + sin 2 \<x tg a 



S' 1 + sin 2 \v! tga' 

 sind die Winkel nicht zu gross, so kann man 



1 + sin 2 \- a — sin 2 4- &' 



s 



(1 



4- sin 2 \ 



«)(1- 



- sin 2 \ 



a') tg a 



S' 





1- 



- sin k \ 



r* # 



tg a' 



setzen, 



woraus 













S 









tga' 



— = fl + sin{(a-\- a')si?il(a — a')J - — - 



tg gl 



w 



