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gefundenen Verhältnisse der Quadrate der Entfernungen geschwächt. 

 Es findet sich daher die wahre Intensität 



S=pfH(a)2f(y)=S (1 + c sin* 1 «), 



wo S die Wirkung in der nun den Winkel a aus der Ebene MNO 

 abgelenkten Lage des Punktes N bedeutet. Für dieselbe Anordnung 

 des Schliessungsleiters und Punktes N bleibt aber sowohl %f(a) als 

 f(j) ungeändert, daher 



S : S' = S (1 +c sin* * a) : S Q ' (1 + c sin* i«') = 



es verhalten sich die Totalwirkungen wie die Wirkungen der Strom- 

 elemente. Da 



£ =Etg a, so ist S = H (1 + c sin* | a) tg a 



auch für einen nicht elementaren Schliessungsleiter giltig. 



Die Form des Schliessungsleiters ist in der Regel die kreis- 

 förmige, doch lässt sich zeigen, dass die elliptische Form vorzu- 

 ziehen ist, indem sie bei gleicher Weite, d. h. bei einer dem 

 Durchmesser des Kreisleiters gleich grossen Axe, empfindlicher 

 und dennoch compendiöser wird. 



Bezieht man beide Curven auf ihre Polarcoordinaten, so ist die 

 Entfernung eines Stromelementes des Kreises a und einer Ellipse a' 

 wenn man den Ursprung in den magnetischen Punkt legt, für zwei 

 correspondirende Punkte 



a = lcosp±Vr* — l*sin*p ; a' = , 



r + l cos p 



wo r den Halbmesser oder die halbe grosse Axe und l die Länge NO 



vorstellt, die der Einfachheit wegen so angenommen wurde, dass N 



in den Brennpunkt fällt, also l = e wird. Nennt man die Wirkung 



des elliptischen Stromtheilchens E und des Kreistheilchens K, so ist 



1 1 E a* (leosp±Vr* — Psin 2 p){r+lcospy 



i: r= liF'~^~Y = ~^* = \ (r* — i*)* 



Setzt man p — und o = 90, so ist 



E _ q-r)»(r + /)» __ 

 K (r*-l*y 



