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mètres de longueur, car l’avant-dernier tableau prouve quel'erreur 
à craindre diminue avec la grosseur de la corde, et qu’elle n’est 
que d'un demi-comma pour 40 centimètres de longueur et Ovil,87 
de diamètre. Ainsi donc, pour l'étude des sons graves, on devra 
opérer sur les longueurs les plus grandes des cordes métalliques. 
Supposons, par exemple, qu'on ait à comparer les deux sons 
rendus par 300 et 400 millimètres de la corde N.° 34. Le rapport 
des longueurs sera : 
400 Ë 
T 
| ] = 290 2e 
300 7 qui donne x — 23,15813 
C’est le rapport d'ut à fa ou la quarte ; mais, d'après le tableau, 
le rapport des sons est 
400 — 2,30 81\° 
| — 29° ... 
300 — 2.62 () s qui donne zx — 23c,39784 
la différence cu l'erreur 0°,23971 est au-dessous d'un quart de 
_<omma. Elle serait moindre encore si les longueurs étaient plus 
grandes, ou la corde moins grosse. 
Je reprends la formule de la corde vibrante : 
A 
$ 2 TE 0 10 18186 Vi 
en appelant S la section de la corde. 
Supposons que la corde soit tendue par un poids P, presque 
assez fort pour la rompre; le son sera arrivé au maximum d'acuité. 
Or, si la section devient qS , le poids qui rompra la corde sera 
qP, et le nombre N d’oscillations n'aura pas changé. Donc, les 
cordes de même matière, d'un grand ou d’un petit diamètre, font 
entendre le même son aigu au moment où la tension les fait 
rompre. Il n’y a pas de limite analogue pour les sons graves; les 
