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leur grand cylindre. Pour démontrer la proposition qui précède, 

 considérons une machine à condensation. Le piston étant arrivé à la 

 limite de sa course, la vapeur a, par hypothèse, la même élasticité 

 que la vapeur du condenseur; par conséquent, aliène pourra , d'elle- 

 même, se précipiter dans celui-ci, puisque la pression y est la même 

 que dans le cylindre. Elle sera donc refoulée uniquement par le mou- 

 vement du piston , lequel ne pourra chasser qu'un volume de vapeur, 

 égal au volume qu'il engendre. G. Q. F. l). 



Il suit de là que si l'on nomme a la section droite du cylindre, l 

 la course du piston , zr la pression derrière le piston en kilogrammes 

 par mètre carré , n et q des coefficients constants , N et S le nombre 

 des courses, et la vaporisation en une minute, (S exprime des 

 mètres cubes), on aura : 



(1). . . S =z aim {n-hq-ar). 



Cette relation convient aussi aux machines de Wolf , pourvu que 

 a et Z se rapportent au grand cylindre. 



La formule [\) est aussi une conséquence des formules générales 

 sur la machine à vapeur. 



Le plus ordinairement, Tindicateur du vide marque 60 centi- 



4 

 mètres, ce qui répond à une pression de — d'atmosphère ; on aura 



donc : X3- = 2176 kilog. ; et comme pour les petites pressions 

 « = 0,00004227, g' = 0,0000000529, 



la formule (1) devient simplement 



(2j... S = (0™%0001S738) a^N. 



