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des Sciences de Saint-Pétersbourg. 
findet sich in den Mélanges phys. et chim., tirés du 
bulletin de l’Acad. Imper. des sciences de St. Petersb., 
T. IX,-p. 443, wo auch auf Seite 473 bereits die Ver- 
wandlung desselben in ein gewühnliches Photometer 
und die Benutzung und Theorie desselben mitgetheilt 
sind. Die wesentlichsten Theïle desselben sind in Fig. 3 
scizzirt. Fist die runde, allseitig geschlossene, innen 
matt-schwarze Messingbüchse; À die aus 10, nahe 
0,5 mm. dicken Glasplatten bestehende Glassäule, deren 
Die um eine, zur Ebene der Zeichnung senk- 
rechte Axe vérmittelét eines an dieser Axe angebrach- 
ten Zeigers und einer auf dem Deckel der Büchse 
befindlichen Kreistheilung gemessen werden konnte. 
B und C sind Senarmont’sche Kalkspath-Prismen, 
E ein Savart’sches Polariscop. Die Rôhre A ist so 
eingestellt, dass das von Æ kommende Licht die Säule 
Fig. 3. 
A unter dem Polarisationswinkel trifft, wenn das re- 
flectirte Licht in der Richtung der Axe der Rôühre N 
geht. D ist ein unbeweglicher Kreis mit Theïlung 
(Grade) am Rande. Die Rôhre Æ sammt Polarisator 
darin kann mit Hülfe einiger Griffe G gedreht und die 
Grôsse der Drehung durch einen, an 4 es 
Zeiger auf D abgelesen werden. 
- Die Rühre B wurde stets gegen die zu untersu- 
chende Platte, die Rôhre Hgegen eine unveränderliche 
Hülfs-Lichtquelle gerichtet. 
Sollte der Apparat als Photometer dienen, so 
wurde der Hauptschnitt des Polarisators in B unter 
45° zur Einfallsebene auf die Glassäule orientirt (nach 
der 1. c. p. 458 angegebenen Methode) und dann À 50 
eingestellt, dass die von Æ kommenden Strahlen nach 
N reflectirt wurden. 
Durch Drehung der Rühre Æ konnten die in N 
beobachteten Farbfransen zum Verschwinden gebracht 
werden. Dies geschehe bei einem Winkel & zwischen 
dem Hauptschnitt von C und der Einfallsebene aufdie 
Glassäule, welcher an dem Kreise D abgelesen wurde. 
Blieb die durch }Æ eintret 
so war die zu messende Intensität Z des durch M. trs 
tretenden Lichtes proportional cos’x. Es war nämlich 
bei allen Versuchen die erstere, Z,, unpolarisirt, wäh- 
rend die Zweite, Z, aus einem unpolarisirten Theile Z, 
und einem, stets in der Einfallsebene der Glas- 
säule À, polarisirten Theile P bestand. Es war 
also: 
1= I, + P. 
Das durch c hindurchgegangene Licht hatte die 
Intensität à I, wo K; ein Schwächungscoefficient we- 
nig kleiner als 1, und konnte in die zwei Componenten: 
K M: 
[[S'Acos"æ LL <'Z sine 
[|| und L zur Eiïnfallsebene der Glassäule zerlegt 
werden. Nach der Reflexion werden wir haben: 
HS _ ju 0e TRS à si sin°a-ÿ”, 
wo + und y? zwei Constante repräsentiren (1. c. p.463 
und 464). 
gs von Æ eintretende Licht Z,+ P wird in B 
auf — EE + P) reducirt, dessen entsprechende Com- 
| het sind, wegen der obenerwähnten Einstellung 
von B 
1ÉG+P  LÉ(+P) 
und nach dem Durchgange ee die Glassäule: 
| 2 +P}#  L— PL + Pré. 
Die Bedingungsgleichung für das Verlôschen der 
in N beobachteten Fransen ist: 
Hi d+— (I + P)s"—= TA sin°æ px aGrP)E. 
