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Bulletin de l’Académie Impériale 
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Für $f—y—60" erhält man z. B. cos 0 — - : 
ÿ— + und coso—V0,4, d.h. 0—75,5°, ÿ—37,75° 
und © — 50,8°. 
5) Um die äussere Diffusion von der inneren zu 
trennen, wurden unter gleichen Umständen matte und 
polirte Platten mit einander verglichen. | 
6) Auf die vertical aufgestellte Platte liess man voll- 
ständig polarisirtes Licht horizontal einfallen und be- 
stimmte für das austretende Licht den Bruch : nach 
Formel (4, a). 
Auch hierbei wurden der Einfallswinkel $ und der 
Austrittswinkel y in weiten Grenzen variirt. Das Licht 
war bei allen Messungen senkrecht zur Einfallsebene 
der Platte G d. h. in verticaler Ebene, also in der 
Einfallsebene der Glassäule des Photometers polari- 
sirt. Die dabei gebrauchte Einrichtung ist in Fig. 10 
Fig. 10. 
skizzirt. S ist der Messingstreifen (Fig. 5), L die 
Lampe, G die untersuchte Platte. Ein doppelarmiges 
Holzstativ trug die Linse e und den Nicol », welcher 
unschwer richtig einzustellen war. 
Es war zum Mindesten anzunehmen, dass die Be- 
stimmung des Bruches & für das in verschiedenen 
Richtungen austretende Licht wichtige Fingerzeige er- 
geben würde, obwohl es nicht môglich ist für die wahre 
Bedeutung dieses Bruches etwas Bestimmtes anzuge- 
ben, ohne zugleich von einer bestimmten Vorstellung 
über die in der Platte bei der Durchstrahlung statt- 
findenden Vorgänge auszugehen. Darüber das Nähere 
später. 
7) Um die Wirkung der Dicke der Platten zu stu- 
diren, wurden dieselben allmälig immer dünner ge- 
schliffen. 
Beobachtete und wahre Intensitäten. Die Win- 
kel $ und y wurden von 0° bis + 60° varürt und nur 
einmal bis 70° gegangen. War y nicht gleich 0°, d. h. | 
stand die Platte nicht senkrecht zur Axe des Photo- 
meters, so wurde Licht von einem Flächenstück er- 
halten, welches umgekehrt proportional cos y war. Um 
für alle y die, demselben Flächenstück entsprechen- 
den, Z zu erhalten, müssten die direct beobachteten 
Intensitäten 2 mit cos y multiplicirt werden: 
L=i cos. 
Im Weiteren sind stets die bereits berechneten Z 
angegeben. Bei fast allen Beobachtungen variüirte Zin 
Abhängigkeit von y nach einem Gesetz, welches nicht 
bedeutend von dem Cosinusgesetz abwich. Die beob- 
achteten à variirten daher überhaupt nur sebr wenig, 
wenn y verändert wurde und folglich ebenso auch die 
am Photometer gemessenen Winkel &, Formel (4). Es 
kam daher weniger darauf an diese Winkel selbst, als 
ibre-geringen Differenzen mit môüglichster Genauigkeit 
zu messen. 
Was die Genauigkeit der Messungen betrifft, so 
liessen sich in fast allen Fällen die Winkel & mit einer 
Genauigkeit von 0,1° einstellen. Vorläufige Versuche 
hatten nun aber gezeigt, dass die grüsste relative 
Sicherheit in der Einstellung sich erreichen liess, wenn 
a zwischen 50° und 65° lag. Für die meisten Fälle 
war & nahe gleich 60° und hier giebt ein Fehler von 
0,1° eine Variation von cos «, die 0,6%, beträgt 
(= 2 tg. «. Aa). In einigen Füällen, wo die Lichtinten- 
sität sehr gering war und das Gesichtsfeld daher sebr 
dunkel erschien, war die Genauigkeit eine geringere. 
S 5. 
Erster extremer Fall, Rauchglas, 
In der Einleitung ist als erster extremer Fall 
derjenige bezeichnet, welcher eintrifft, wenn in einem 
Kürper absolut keine Diffusion stattfindet, obwohl die 
Absorbtion bedentend sein kann. Für diesen Fall sen- 
det die durchstrahlte Platte selbst kein Licht aus; vi- 
sirt man also durch eine solche Platte nach einer Licht- 
quelle, so muss die Helligkeit der letzteren unverän- 
dert bleiben, wenn man die Platte dem Beobachter, 
oder von ihm weg der Lichtquelle nähert. Dass solche 
Kôrper wirklich existiren, zeigte sich bei der Unter- 
Fig. 11. 
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