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des Sciences de Saint-Pétersbourg. 
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suchung zweïer Rauchglasplatten von 1,35 mm. und 
1,5 mm. Dicke. 
Es sei L die Lampe, G eine Milchglasplatte von 
0,607 mm. Dicke, R das Rauchglas und ZZN der Pho- 
tometer; GM war etwa gleich einem Meter. Die Platte 
R wurde einmal dicht an G angelegt und dann gegen 
M hin bis dicht an das Photometer verschoben. Es war 
nicht die geringste Spur einer Ânderung in der Ein- 
stellung des Photometers zu bemerken. Bei allen Stel- 
lungen des Rauchglases gingen 28,77, des von G aus- 
gestrahlten Lichtes durch dasselbe. Genau das gleiche 
Resultat wurde erhalten, als zwei zusammengelegte 
Rauchgläser benutzt wurden: bei allen Stellungen der- 
selben empfng das Photometer 6,68, der von G aus- 
gestrahlten Lichtmenge. 
Wir werden später sehen, dass für eine halbdurch- 
sichtige Platte (statt des Rauchglases) ein ebensolcher 
Versuch eine Variation der Lichtstärke ergab von 
1636, wenn die Platte dicht an G anlag, bis herunter 
zu 40,3 bei einer Entfernung GR=— 320 mm. Bei der 
ersteren Lage wurden 53°, bei der letzten 1,3% der 
von G erhaltenen Lichtmenge in der Richtung zum 
Photometer wieder ausgestrahit. Ich führe dies hier 
nur des Vergleiches wegen an und um die Wirkung 
der inneren Diffusion zu illustriren, 
$ 4. 
Zweiter extremer Fall, Milchglas, 
Als zweiten extremen Fall haben wir den einer voll- 
ständigen inneren Diffusion bezeichnet, wo direct 
durchgehendes Licht nicht vorhanden ist und der 
durchstrahlte Kürper gleichsam als neue Lichtquelle 
betrachtet werden kann, deren Intensität proportional 
ist der Beleuchtung, welcher man ihn aussetzt. Für 
diesen Fall gelten die Formeln (2) und (3). 
Wie bereits in der Einleitung (Anm.) erwähnt wurde, 
glaubt Zôliner, dass im Milchglase durch die einge- | 
streuten Partikelchen von phosphorsaurem Kalk (dem 
Glassatz wird fein gemahlenes Knochenmehl beige- 
mischt) eine totale Zerstreuung des Lichtes stattfinden 
und daher für das wieder ausgestrahlte Licht das Lam- 
bert’sche Cosinus-Emanationsgesetz genau gültig sein 
müsse. Ich will nun kurz die Resultate einiger Vor- 
versuche mit dickeren Milchglasplatten angeben. Wei- 
tere Details von Versuchen, die mit Reïhen allmä- 
lig dünner werdender Gläser ausgeführt wurden, fol- 
gen in den späteren Paragraphen. 
1) Das Beleuchtungsgesetz der umgekehr- 
ten Quadrate. Es wurde bei der ersten Aufstellung 
(Fig. 4) die Lampe allein verschoben und für verschie- 
dene GL die Helligkeit Z der Platte bestimmt. Dicke 
der Platte 1,610 mm. Bei der Berechnung (nach der 
Formel I — Z, wo C eine Constante und r = GL). 
wurde die Flammenbreite berücksichtigt und GZ von 
der Platte bis zum Centrum der runden Flamme (Cy- 
linderdocht) gemessen. Da die Richtigkeit dieser Mes- 
sungsmethode keine unzweïifelhafte ist, so künnten ge- 
ringe Differenzen zwischen Beobachtung und Berech- 
nung hierin eine Erklärung finden. Im Nachfolgenden 
gebe ich mehrere Beobachtungsreihen; die sinkenden 
Zahlen für die Intensitäten entsprechen wachsenden 
Entfernungen GL. 
d. 15. Sept. 84. d. 17. Sept. 84. d. 19. Oct. 84.  d. 9. Jan. 85. 
Beob. Berechn. Beob. Berechn. Beob. Berechn. Beob. Berechn. 
100 100 100 100 100 100 100 100 
13,3 13,4 73,69 72,52 44,99 44,44 4944 49,97 
59,08 59,24 
26,47 96,95 
12,67 12,69 
412 4,58. 
Die vierte von diesen Beobachtungsreihen wurde 
ausgeführt als der Photometer an horizontaler Axe 
befestigt war d. h. in der zweiten Aufstellung (s. Fig. 5). 
Mit dünneren Platten wurden folgende Beobachtungen 
gemacht: 
Dicke der Milchglasplatte 0,607 mm. 
d. 12. März 85. 
Beob, Berechn. 
100 100 
35,46 36,00. 
Dicke der Milchglasplatte 0,317 mm. 
d. 12. März 85. 
Beob. Berechn. 
100 100 
35,78 36,00. 
Es wurde ferner das Gesetz geprüft für den Fall 
nicht senkrechter Incidenz ($ nicht Null) und den Fall 
nicht senkrechter Ausstrahlung (y nicht Null). 
