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des Sciences de Saint-Pétersbourg. 
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eine Lampe, Æ ein Convexglas, F'G eine in einer 
Wand SS steckende Rühre. Das aus dieser hervor- 
kommende Strahlenbündel fiel auf eine 10 mm. dicke, 
aus mebhreren zusammengelegten Scheiben gebildete 
Milchglasplatte und zwar unter einem Einfallswinkel 
8— 78,4. Die Seite AB war mit schwarzem Papier 
bedeckt, in welchem sich ein kreisformiger Ausschnitt 
befand, dessen Diameter ab — 15 mm. war. Dies war 
also das seitwärts beleuchtete Stück der Oberfläche. 
Auf der entgegengesetzten Seite DC der Platte zeigte 
sich ein heller Fleck »n, vüllig genau gegenüber ab. 
Er blieb unbeweglich auf derselben Stelle, soviel man 
die Platte ABCD auch hin und her drehte. Der Dia- 
meter dieses Fleckes war nicht merklich grüsser als 
15 mm., nur seine Ränder erschienen verwaschen. 
Von analoger Bedeutung ist der folgende Versuch. 
Schreibt man auf eine Milchglasplatte schwarze Buch- 
staben oder Figuren, so erscheint auf der anderen Seite 
ein nur wenig verwaschener Schatten derselben; dieser 
ändert seinen Ort nicht, wie schief auch das Licht auf 
die Platte auffallen mag. 
Hierher gehôrt auch der folgende Versuch: eine 
ziemlich dicke Milchglasplatte (4 — 1,4 mm.), durch 
welche man natürlich Nichts sehen Lie (dies ist be- 
reits bei d— 0,2 mm. nicht mehr môüglich) wird auf 
eine bedruckte Seite direct aufgelegt — man kann die 
Schrift deutlich lesen. 
3) Durchgang von polarisirtem Licht. Aufeine 
_ Milchglasplatte von 1,6 10 mm. Dicke liess man, nach 
der Fig. 10 skizzirten Methode, vollständig polarisir- 
tes Licht einfallen. In dem austretenden Lichte 
liess sich keine Spur von Polarisation nachwei- 
sen. Fiel auf die Platte natürliches Licht, so enthielt 
das austretende bei y — 60 etwa 8°, L zur Einfalls- 
ebene polarisirtes Licht, ungefähr soviel, wie es nach 
der Fresnel’schen Theorie bei einem Brechungswinkel 
von 60° enthalten müsste. 
4) Das Emanationsgesetz bei senkrechter In- 
cidenz (6 — 0). Eine Milchglasplatte von 1,610 mm. 
wurde wie in Fig. 5 angegeben aufgestellt und dann 
der Streifen S mitsammt der Lampe Z und dem das 
Glas tragenden Theodoliten um den Winkel + nach der 
einen oder anderen Seite gedreht. Die hierbei direct 
beobachteten Lichtintensitäten sanken, wenn auch lang- 
sam; hieraus folgt nach Formel (4), dass die Z schnel- 
ler als nach dem Cosinus-Gesetz abnehmen. Als cha- 
raCteristische Zahl wurde das Verhältniss a der Inten- 
sität bei yY—60° zu der bei y—0, in Procenten 
ausgedrückt, betrachtet. Es ist also sy mbolisch ge- 
schrieben : 
(M he (ES 2e =): 100 = % : 100 (Fig. 15). 
L | 
Fig. 15. 
A. B 
L L 
| 
CG Fa RE Al 
& & eh 
AW 
ÿM 
Wäre, wie Züllner vermuthet, für Milchglas das 
Cosinus-Gesetz gültig, so müsste 
a = 50 
sein. Es wurde aber bei der untersuchten Platte für a 
ein Werth gefunden zwischen 43 und 44. Dass dies 
nicht etwa ein Mittelwerth ist, welcher für dickere 
Platten dem Grenzwerth 50 zustrebt, zeigte sich spä- 
ter, als Platten von verschiedener Dicke untersucht 
wurden. Für a wurde stets ein und derselbe Werth 
gefunden, obwohl die Dicke der Platten von 0,3 mm. 
bis 3,33 mm. (Doppelplatte) varürte, Nur für noch 
dünnere Platten wurde ein anderes Resultat erhalten. 
Wir sind also wohl berechtigt auszusprechen, dass für 
Milchglas 
445% a > 43 
ist. Das Lambert’sche Emanationsgesetzist für 
Milchglas nicht gültig, die Intensität sinkt schnel- 
ler, als es nach diesem Gesetz der Fall sein müsste. 
Die für y — 60° gültige, characteristische, zwischen 
43 und 44 liegende, Zahl a scheint von allgemeinerer 
Bedeutung zu sein und nicht etwa bloss für den spe- 
ciellen untersuchten Kürper Gültigkeit zu haben, wie 
wir später sehen werden. Es wurde dasselbe a erhal- 
ten, gleichviel ob die Milchglasplatte glatt oder matt- 
geschliffen war. 
5) Das Emanationsgesetz bei schiefer Inci- 
denz. Allgemein zeigte es sich, dass für dickere Plat- 
ten bei schiefer Incidenz fast genau dasselbe Emana- 
tionsgesetz gilt, wie bei senkrechter. Da bei wachsen- 
